Физические основы механики. Евстифеев В.В - 46 стр.

ются силы, действующие на них; по заданным силам определяют
движение частиц.
   Решение задач первого рода сводится к вычислению ускорений
частиц, из которых состоит система.
   Задача второго рода сложнее. Здесь надо написать уравнение
движения для каждой частицы, входящей в систему. Это сводится к
отысканию сил как функций координат и скоростей частиц, взаимо-
действующих с силовым полем. В результате получится система
дифференциальных уравнений, решение которой (при наличии на-
чальных условий) дает полное представление о движении. При этом
потребуется интегрирование дифференциальных уравнений, что зна-
чительно сложнее, чем дифференцирование. Задача усложнится еще
сильнее, если потребуется учесть связь материальных точек между
собой.
                
   Если сила F  0 , то
                            d
                            dt
                                
                               mv  0 и, следовательно, mv  const . (4)

   Формула (4) описывает свободную частицу; она не испытывает
внешнего воздействия.
   На первый взгляд может показаться, что первый закон Ньютона
является частным случаем второго закона. Почему же тогда он выде-
ляется в самостоятельный закон? Дело в том, что второй закон имеет
смысл только для определенных систем отсчета (инерциальных).
Выделить же такие системы отсчета позволяет только первый закон.
   Силы подчиняются принципу суперпозиции, который утверждает
                                        
независимость действия сил: F  F1  F2  F3                 (5)
  Размерность силы F   m  l   t 2 ;
  в системе СИ F   Ньютон  кг  м  с 2 ,
  в системе СГС F   дина  г  см  с 2 .

  3.3. Силы в механике
   В механике рассматривают три типа сил: силы тяготения (грави-
тации), силы упругости и силы трения. Рассмотрим законы, описы-
вающие индивидуальные свойства этих сил.


                                       44