ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
5
Здесь τ – напряжение трения, равное
,
dS
dF
=
τ
где dF – касательная сила трения, действующая на поверхность
слоя площадью dS,
ϑ
d
– изменение скорости течения газа (жидкости) на
расстоянии dx в направлении внешней нормали к поверхности слоя. На-
пряжение трения τ считается положительным, если сила внутреннего
трения, действующая на рассматриваемую поверхность слоя, совпадает
по направлению со скоростью
ϑ
движения газа (жидкости), т. е. являет-
ся ускоряющей силой для этого слоя. Если сила внутреннего трения тор-
мозит слой, то τ < 0. Величина η называется динамической вязкостью
(коэффициентом внутреннего трения). Она численно равна напряжению
трения при условии, что
.1
1−
= c
dx
d
ϑ
Метод Стокса – это метод определения вязкости, основанный на
измерении скорости медленно движущихся в жидкости небольших тел
сферической формы. Рассмотрим силы, действующие на небольшой
твердый шарик радиусом r, движущийся в вязкой жидкости (рис 1.1).
Рис. 1.1 Схема сил, действующих на движущийся в жидкости шарик
Рассмотрим движения шарика в жидкости при условии, что ρ> ρ
0
,
где ρ – плотность вещества шарика, ρ
0
– плотность жидкости. Падая с
некоторой высоты в воздухе, шарик приобретает скорость
ϑ
, которая
Здесь τ – напряжение трения, равное dF τ= , dS где dF – касательная сила трения, действующая на поверхность слоя площадью dS, dϑ – изменение скорости течения газа (жидкости) на расстоянии dx в направлении внешней нормали к поверхности слоя. На- пряжение трения τ считается положительным, если сила внутреннего трения, действующая на рассматриваемую поверхность слоя, совпадает по направлению со скоростью ϑ движения газа (жидкости), т. е. являет- ся ускоряющей силой для этого слоя. Если сила внутреннего трения тор- мозит слой, то τ < 0. Величина η называется динамической вязкостью (коэффициентом внутреннего трения). Она численно равна напряжению dϑ трения при условии, что = 1c −1. dx Метод Стокса – это метод определения вязкости, основанный на измерении скорости медленно движущихся в жидкости небольших тел сферической формы. Рассмотрим силы, действующие на небольшой твердый шарик радиусом r, движущийся в вязкой жидкости (рис 1.1). Рис. 1.1 Схема сил, действующих на движущийся в жидкости шарик Рассмотрим движения шарика в жидкости при условии, что ρ> ρ0, где ρ – плотность вещества шарика, ρ0 – плотность жидкости. Падая с некоторой высоты в воздухе, шарик приобретает скорость ϑ , которая 5
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »