Дислокационные механизмы разрушения двойникующихся материалов. Федоров В.А - 148 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

мулам [251]:
jjjj
wvuu θ+−θ+θ+= sin
2
1
)1(cos
2
1
)cos1(
2
1
''
,
jjjj
wvuv θ+θ++−θ= sin
2
1
)cos1(
2
1
)1(cos
2
1
''
, (11.2)
jjjj
wvuw θ+θ−θ−= cossin
2
1
sin
2
1
''
.
В соответствии с принятыми обозначениями угол между направлением развивающегося двойника в
матричном материале {h
i
k
i
l
i
} <u
i
v
i
w
i
> и произвольным направлением в сдвойникованном материале (на-
правлением двойникования, скольжения или нормали к данной плоскости) будет находиться по форму-
ле [252]:
2''2''2''222
''''''
cos
jjjiii
jijiji
wvuwvu
wwvvuu
++++
++
=γ
. (11.3)
11.2. ОПРЕДЕЛЕНИЕ АКТИВНЫХ ПЛОСКОСТЕЙ СКОЛЬЖЕНИЯ И
ДВОЙНИКОВАНИЯ ОЦК РЕШЕТКИ
В СДВОЙНИКОВАННОМ МАТЕРИАЛЕ
ЗНАЧЕНИЯ ФАКТОРОВ ШМИДА В ПЛОСКОСТЯХ ДВОЙНИКОВАНИЯ И СКОЛЬЖЕ-
НИЯ МАТЕРИАЛА СТАТИЧЕСКОГО ДВОЙНИКА ДЛЯ КАЖДОГО ВАРИАНТА ПЕРЕСЕЧЕ-
НИЯ ОПРЕДЕЛЯЛИ СЛЕДУЮЩИМ ОБРАЗОМ. ЗАДАВАЛИ ПЛОСКОСТЬ {H
I
K
I
L
I
} И НА-
ПРАВЛЕНИЕ <U
I
V
I
W
I
> АТАКУЮЩЕГО ДВОЙНИКА. CОГЛАСНО (11.2) ВЫЧИСЛЯЛИ ИН-
ДЕКСЫ КРИСТАЛЛОГРАФИЧЕСКИХ НАПРАВЛЕНИЙ ДВОЙНИКОВАНИЯ И СКОЛЬЖЕ-
НИЯ <
iii
wvu
′′′
> СДВОЙНИКОВАННОГО МАТЕРИАЛА В СИСТЕМЕ X ′Y ′Z ′ ЧЕРЕЗ ИНДЕКСЫ
ЭТИХ СИСТЕМ В МАТРИЧНОМ МАТЕРИАЛЕ <U
I
V
I
W
I
>.
ПРИ ОПРЕДЕЛЕНИИ ИНДЕКСОВ НАПРАВЛЕНИЯ НОРМАЛИ <
jjj
wvu
′′′′′′
> К ПЛОСКОСТЯМ
СКОЛЬЖЕНИЯ ИЛИ ДВОЙНИКОВАНИЯ В СИСТЕМЕ КООРДИНАТ X ′Y ′Z ′ В ВЫРАЖЕНИ-
ЯХ (11.2) ВМЕСТО ИНДЕКСОВ U
J
V
J
W
J
ИСПОЛЬЗОВАЛИ ИНДЕКСЫ ПЛОСКОСТИ {H
J
K
J
L
J
},
К КОТОРОЙ НАХОДИТСЯ НАПРАВЛЕНИЕ НОРМАЛИ, ТАК КАК ЧИСЛЕННЫЕ ЗНАЧЕНИЯ
ИНДЕКСОВ ПЛОСКОСТИ И НОРМАЛИ К НЕЙ СОВПАДАЮТ В ПРЯМОУГОЛЬНОЙ СИС-
ТЕМЕ КООРДИНАТ. ТАКИМ ОБРАЗОМ, ЗНАЯ ИНДЕКСЫ ПЛОСКОСТИ {H
J
K
J
L
J
} В СИСТЕ-
МЕ XYZ И НАХОДЯ ИХ В КООРДИНАТАХ X ′Y ′Z ′ ПО ВЫРАЖЕНИЯМ (11.2), СЧИТАЕМ ИХ
ИНДЕКСАМИ НОРМАЛИ <
jjj
wvu
′′′′′′
> К ЭТОЙ ПЛОСКОСТИ. ЗАТЕМ ВЫЧИСЛЯЛИ УГОЛ
λ
МЕЖДУ НАПРАВЛЕНИЕМ ДВОЙНИКОВАНИЯ <U
I
V
I
W
I
> ПЛОСКОСТИ {H
I
K
I
L
I
} АТАКУЮ-
ЩЕГО ДВОЙНИКА И НАПРАВЛЕНИЕМ <
jjj
wvu
′
′
′
′
′
′
> ДВОЙНИКОВАНИЯ ИЛИ СКОЛЬЖЕНИЯ
ПЛОСКОСТИ {H
J
K
J
L
J
} СТАТИЧЕСКОГО ДВОЙНИКА. ПОСЛЕ ЭТОГО НАХОДИЛИ УГОЛ
ϕ
МЕЖДУ НАПРАВЛЕНИЕМ АТАКУЮЩЕЙ ПЛОСКОСТИ И НОРМАЛЬЮ К ПЛОСКОСТИ
{H
J
K
J
L
J
}. ПРОИЗВЕДЕНИЕ
λ
ϕ
coscos
И ОПРЕДЕЛЯЛО ЗНАЧЕНИЕ ФАКТОРОВ ШМИДА, КО-
ТОРЫЕ ПРИВЕДЕНЫ В ТАБЛ. 11.1.
ВОЗМОЖНЫЕ ПЛОСКОСТИ ВТОРИЧНОГО ДВОЙНИКОВАНИЯ И СКОЛЬЖЕНИЯ ДЛЯ
ВСЕХ ВАРИАНТОВ ПЕРЕСЕЧЕНИЯ ДВОЙНИКОВ ПРИВЕДЕНЫ В ТАБЛ. 11.1, В ПЕРВОМ
СТОЛБЦЕ КОТОРОЙ ПРЕДСТАВЛЕНЫ ПЛОСКОСТИ СКОЛЬЖЕНИЯ ТИПА {011}, {112},
{123} И ПЛОСКОСТИ ДВОЙНИКОВАНИЯ ТИПА {112} СТАТИЧЕСКОЙ ДВОЙНИКОВОЙ
ПРОСЛОЙКИ (В КВАДРАТНЫХ СКОБКАХ УКАЗАНЫ НАПРАВЛЕНИЯ СКОЛЬЖЕНИЯ И
ДВОЙНИКОВАНИЯ). СИМВОЛОМ "*" ОТМЕЧЕНЫ ПЛОСКОСТИ, ЯВЛЯЮЩИЕСЯ И
ПЛОСКОСТЯМИ СКОЛЬЖЕНИЯ И ПЛОСКОСТЯМИ ДВОЙНИКОВАНИЯ. ОТРИЦАТЕЛЬ-
НЫЕ ЗНАЧЕНИЯ ФАКТОРА ШМИДА ОТНОСЯТСЯ ТОЛЬКО К ПЛОСКОСТЯМ ДВОЙНИ-
КОВАНИЯ И ОЗНАЧАЮТ, ЧТО НАПРАВЛЕНИЯ ДЕЙСТВИЯ ЭФФЕКТИВНЫХ КАСАТЕЛЬ-
НЫХ НАПРЯЖЕНИЙ В ЭТИХ ПЛОСКОСТЯХ ПРОТИВОПОЛОЖНЫ НАПРАВЛЕНИЮ
ДВОЙНИКОВОГО СДВИГА. ПО ВЕЛИЧИНАМ ФАКТОРА ШМИДА БЫЛИ ИДЕНТИФИЦИ-
РОВАНЫ АКТИВНЫЕ ПЛОСКОСТИ ВТОРИЧНОГО ДВОЙНИКОВАНИЯ И СКОЛЬЖЕНИЯ В
СТАТИЧЕСКОЙ ДВОЙНИКОВОЙ ПРОСЛОЙКЕ. СТЕПЕНЬ АКТИВНОСТИ ТОЙ ИЛИ ИНОЙ
ПЛОСКОСТИ ОПРЕДЕЛЯЛАСЬ ВЕЛИЧИНОЙ ФАКТОРА ШМИДА В НЕЙ (ТАБЛ. 11.1).
НАИБОЛЕЕ АКТИВНЫМИ ПЛОСКОСТЯМИ СКОЛЬЖЕНИЯ И ВТОРИЧНОГО ДВОЙНИКО-
ВАНИЯ ЯВЛЯЮТСЯ ТЕ, ДЛЯ КОТОРЫХ ОРИЕНТАЦИОННЫЙ ФАКТОР ПРИНИМАЕТ
ЗНАЧЕНИЯ БЛИЗКИЕ К 0,5.

Страницы