ВУЗ:
Составители:
Рис. 13.9. Зависимость времени релаксации от мощности источника:
1 – численное интегрирование для α = 1; 2 – расчет по соотношению l
2
= l
k
сохраняется. В частности, дипольный момент, как и в рассмотренном выше случае, увеличивается во
времени по зависимости близкой к корневой, а абсолютное изменение его возрастает с увеличением m .
Дальнейшие полезные соотношения могут быть получены из рассмотрения предельного случая, со-
ответствующего исчезающе малому расстоянию между источником и барьером. Эквивалентная стати-
ческая задача определяется уравнением
()
∫
−=
−
2
1
,ρ
l
l
u
m
bA
Bu
xu
dx
x
(13.50)
где
1
l
и −
2
l нижняя и верхняя границы скопления. Решение (13.50), ограниченное на концах, дается вы-
ражением [281]
() ()()
,
1
ρ
21
12
+−−
π
=
llu
m
bA
B
luulu
(13.51)
а
1
l
и
2
l находятся из системы уравнений
()
()
()
,
2
;
2
8
2121
2
12
21
2
12
B
mbA
llll
nll
ll
m
ll
A
B
=+
=−+−
(13.52)
первое из которых является следствием условия нормировки, а второе вытекает из условия существова-
ния решения
(
)
()()
0
ρ
2
1
21
=
∫
−−
l
l
xllx
dxx
.
Решая (13.52), получим
,
22
1,2
−±= pmm
Bp
bA
l
где
()
nmmnmp −−++=
2
2
3
,
Время движения скопления, определенное по условию
(
)
{
}
2
2 lmnnmnA =τ+++ , приведено на рис.
13.9 (кривая 2) в функции мощности источника дислокаций. Видно, что при больших m релаксация
может протекать за время, гораздо большее, чем для свободно расширяющегося скопления с таким же
числом подвижных дислокаций.
Используя (13.51), получим также выражение для дипольного момента скоплений
()
(
)
()
2/1
21
2
12
2
4
t
ll
ll
m
tP
−
λ
=
и дислокационного тока
()
(
)
()
2/1
21
2
12
2
4
−
−λ
= t
ll
llm
tI
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 186
- 187
- 188
- 189
- 190
- …
- следующая ›
- последняя »
