Дислокационные механизмы разрушения двойникующихся материалов. Федоров В.А - 186 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

....,,3,2,0
1
*
,1
ni
bA
uB
uu
i
n
ijj
ji
==−
∑
−
≠=
(13.45)
α
n
∆
t
.
д
Рис. 13.8. Зависимость числа n подвижных дислокаций и
времени движения скопления от параметра
α
:
1 – скопление, первоначально поджимавшееся к препятствию напряжением τ;
2 – скопление, первоначально заблокированное с обеих сторон
В замкнутой форме ее решение легче получить при континуальном описании скопления. Уравнения
(13.45) заменяются уравнением равновесия дислокаций
∫
=
−
ρ
l
bA
Bu
xu
dx
x
0
)(
, (13.46)
где
()
−xρ плотность дислокаций, −l длина скопления.
Решение (13.46), неограниченное при
0
=
u
и конечное при lu = дается выражением [281]:
()
,
2
ρ
2/1
*
+
−
π
=
u
l
u
ul
bgA
B
u
(13.47)
а длина скопления
l
, определяемая из условия нормировки, равна
2/1
*
3
8
=
B
nbA
l
.
Положив
,/22
*
s
nAtl τ= получим время релаксации скопления
.
4
3
2
*
s
b
BnA
t
τ
=
(13.48)
Для приведенных выше значений постоянных t = 14,4·10
–6
с. Точное (численное) решение уравнений
(13.45) дает t = 13,2·10
–6
с.
По известной плотности дислокаций
(
)
(
)
(
)
tgutx /ρ,ρ = можно определить электрический момент дви-
жущегося скопления
() ()
2/1
*
3
2
8
t
bA
BI
tP
λ
=
(13.49)
и дислокационный ток

Страницы