Дислокационные механизмы разрушения двойникующихся материалов. Федоров В.А - 184 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

пряжения
()
i
xσ , дуйствующие на i-ю дислокацию со стороны остальных, становились меньше напряже-
ния трения τ
S
. Входящие в (13.42) постоянные принимались равными:
G = 3,5·10
11
дин/см
2
,
=b
2,85·10
–8
см;
=ε
9,3;
=
ν
0,272;
=
λ
10
–3
ед. CGSE/см; τ
S
= 10
7
дин/см
2
; n = 50; B
=5·10
–4
дин·с/см
2
.
Скопление заряженных дислокаций будем характеризовать отнесенным к единице длины дислока-
ции электрическим моментом
() ()
txtP
n
i
i
∑
λ=
=2
. (13.43)
Приведенное выражение является переменной частью дипольного момента скопления и некоторого за-
ряда
()
λ−− 1n
противоположного знака, локализованного в области источника дислокаций. Дополнив
(13.43) моментом заряда в окрестности источника, мы получим возможность рассчитать электромаг-
нитное поле, связанное с движущимся скоплением. Помимо этого изменение
P
∆
электрического мо-
мента скопления пропорционально площади, заметаемой дислокациями при движении, а, следователь-
но, деформации образца. Производная по времени величину удельного дислокационного тока
()
(
)
()
tv
dt
tdP
tI
n
i
i
∑
λ==
=2
, (13.44)
где −
i
v скорость i-ой дислокации.
На рис. 13.6 приведены зависимости
(
)
tP и
(
)
tI для различных значений параметра α, являющегося
отношением конечной длины скопления к его начальной длине. Поскольку длина скопления обратно
пропорциональна величине приложенного напряжения ,/2
*
τ= nAL то величина α характеризует предыс-
торию нагружения. Момент скопления является возрастающей функцией времени во всем интервале
движения дислокаций.
Определим максимальное изменение дипольного момента при релаксации скопления. Известно, что
центр тяжести подвижных дислокаций находится в точке τ= 2/
*
nAx [131]. Тогда
(
)
α
−α
τ
−λ
=∆
1
2
1
*
max
s
Ann
P
.
Для достаточно больших n , когда можно положить nn ~1− ,
α
−α
λ
=∆
1
4
max
k
ln
P
,
где
−
k
l длина релаксированного скопления.
PI
, , отн. ед.
t
.
Рис. 13.6. Изменение во времени электрического момента (кривые 1, 2, 3) и
дислокационного тока (кривые 4, 5, 6) расширяющегося скопления,
первоначально поджимавшегося к препятствию напряжением τ:
1,6 – α = 3/2; 2,5 – α = 2; 3,4 – α = 4.
1
2
3
4
5
6

Страницы