Дислокационные механизмы разрушения двойникующихся материалов. Федоров В.А - 185 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Значения P(t) нормированы на ∆P
max
, I(t) – на 4λ(n – 1)bτ
s
/B
Связанный с движением скопления дислокационный ток имеет форму резкого выброса, быстро
убывающегозатем до нулевого уровня в конце движения. Максимальная величина тока в первый мо-
мент времени равна
() ( )
,/10 BbnI τ−λ= так как в начале движения скопления на все дислокации действует
одинаковое напряжение и они стартуют с одной и той же скоростью.
Естественно предположить, что временные зависимости будут зависеть от начального положения
скопления. Соответсвующие расчеты были проведены для случая, когда в качестве исходного бралось
скопление, заблокированное с обеих сторон на отрезке
0
l
. Спонтанное расширение такого скопления
при разрушении одного из стопоров имеет место в пластически деформированном образце при испыта-
нии в режиме ползучести. Сравнение данных рис. 13.6 и 13.7 показывает, что зависимости
(
)
tP и
(
)
tI
становятся более пологими при малых
α
.
Связано это с тем, что в данном случае движение дислокаций имеет свои особенности. В частности,
при
0=t
ненулевое напряжение действует только на крайние дислокации. Согласно [131], оно равно
0
2*
2/~ lnA . Так, что в начальный момент времени начинает двигаться только лидирующая дислокация.
Кроме этого, особенно при малых α (см. рис. 13.8), не все дислокации участвуют в движении. Доля не-
подвижных дислокаций в хвостовой части скопления уменьшается с рос-
P
I
, , отн. ед.
t
.
Рис. 13.7. Изменение во времени электрического момента (кривые 1, 2, 3) и дислокационного тока
(кривые 4, 5, 6) расширяющегося скопления, первоначально заблокированного с обеих сторон:
1,6 – α = 2; 2,5 – α = 3; 3,4 – α = 8. Значения P(t) нормированы на ∆P
max
,
I(t) – на 4λ(n – 1)bτ
S
/B
том α. При α > 4 все дислокации скопления приходят в движение.
В области больших α различия в начальных условиях мало отражаются на динамике скопления и кине-
тике электромагнитного сигнала.
Общее время релаксации при больших α также перестает зависеть от истории нагружения. Это об-
стоятельство подробно иллюстрируют кривые 1 и 2 на рис. 13.8. В пределе очень больших α оба рас-
смотренных случая сводятся к расширению скопления, все дислокации которого при
0=t
находятся в
точке
0=x
. Время релаксации можно тогда оценить как время, в течении которого головная дислокация
удаляется на расстояние
k
l
. Выполним необходимые оценки.
Как было показано в [286], при свободном расширении дислокационного скопления, сконцентриро-
ванного в начале движения в точке
0=x
, координаты дислокаций можно записать в виде
(
)
(
)
,tgutx
ii
=
где
()
,2ttg = а
i
u
являются решением следующей статистической задачи
1
2
3
4
5
6

Страницы