ВУЗ:
Составители:
() ()
.2
8
2/1
*
3
−
λ
= t
bA
BI
tI
(13.50)
Выражения (13.49) и (13.50) удовлетворительно приближают реальные зависимости момента и тока
от времени и могут быть использованы для оценок при высоких уровнях начальной нагрузки на образец
или малых напряжениях трения
s
τ
соответственно.
13.5.2. Прорыв через барьер скопления,
создаваемого источником дислокаций
Представим источник дислокаций с переменным вектором Бюргерса
()
.
*
btm Очевидно, что в данном
случае нельзя принебрегать электрическим зарядом в его окрестности. Поэтому над мощностью источ-
ника мы будем понимать эффективную мощность
()
,/
2
12
2
*
A
b
Gb
mm
ε
λ
−
ν−π
=
где −m фактическая мощность источника, а напряжения
(
)
i
xσ
в (13.42) будут определяться выражением
()
....,,2,1,
1
σ
,1
ni
x
m
xx
Ax
i
n
ijj
ji
i
=
+
∑
−
=
≠=
Пусть при каком то заданном m источник испустил n дислокаций, а барьер для движения дислока-
ций удален от него на расстояние
0
l
. Как было показано в [275], равновесные положения свободных
дислокаций определяются корнями полинома Якоби
(
)
()
0
121
1
2x/lP
m,
n
−
−
. Если при этом напряжения
}2/)2)(1){((
0
mmnnlA ++− , действующие на головную дислокацию, достаточны для разрушения барьера,
то скопление будет релаксировать к новому равновесному состоянию. Координаты дислокаций релак-
сированного скопления удовлетворяют уравнениям равновесия
,...,,2,1,0
1
,1
ni
n
x
m
xx
A
s
ijj
iji
==τ−
∑
+
−
≠=
и являются [274] корнями полинома Лагерра
(
)
./2
12
AxL
s
m
n
τ
−
Наибольший из нулей полинома ограничен
значением
()
{
}
.2~ mnnmn +++ Так, что конечная длина скопления определяется не только числом под-
вижных дислокаций, но и мощностью источника
m .
Это обстоятельство приводит к увеличению времени движения скопления (см. рис. 13.9, кривая 1).
Зависимость линейна для m, меняющегося от 1 до 100. Что касается изменении во времени дипольного
момента и дислокационного тока, то характер зависимостей
()
tP и
(
)
tI
m
∆
t
.
2
1
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 185
- 186
- 187
- 188
- 189
- …
- следующая ›
- последняя »
