Дислокационные механизмы разрушения двойникующихся материалов. Федоров В.А - 39 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

его подрастание требуют преодоления меньших энергетических барьеров.
В частности, для d = 5b и ширине перегиба l = 2b величина энергии активации составляет ~2Db
3
.
Преодоление такого барьера (~2 эВ) возможно за счет тепловых флуктуаций с учетом работы внеш-
них сил.
В [138] выяснялось влияние геометрии перегиба на величину энергии активации образования микро-
трещины. Показано, что изменение формы перегиба не приводит к изменению по порядку величины
энергии активации его образования, а, следовательно, и зародыша микротрещины.
Энергия образования парного перегиба на дислокации, ближайшей к дислокации-стопору (рис.
3.17), может быть представлена в виде [125]:
W = W
1
+ ∆W – A, (3.7)
где W
1
– энергия образования парного перегиба на одиночной дислокации; ∆W – изменение энергии
взаимодействия краевого сегмента перегиба с дислокациями границы (кроме второй); A – работа внеш-
него напряжения.
Вычислим энергию образования парного перегиба на изолированной дислокации. Согласно [129],
она может быть представлена как
,lim
11
WW
d
∆
=
∞→
(3.8)
где
;
000
CECDCBCADEEBEABD
ADEDBCACABBCCA
WWWWWWWW
WWWWWWWWWWW
+++++++
++++−−++−+=∆
(3.9)
W
α
– собственная энергия сегмента α; W
α.β
– энергия взаимодействия сегментов α и β. Используя свой-
ства симметрии задачи и замечая, что взаимодействие между ортогональными сегментами исчезает,
можно привести выражение (3.9) к виду
.222
0
DDEACCA
WWWWW ++−=∆
(3.10)
Первые три слагаемых в (3.10) могут быть получены из общих выражений для энергии взаимодей-
ствия конечных дислокационных сегментов [129].
Рассмотрим два дислокационных отрезка l и L, ориентированных один относительно другого, как
показано на рис. 3.18. Энергия взаимодействия данных отрезков определяется соотношением
),,())((
)1(4
),(
)]}(][)[())({(
)1(4
))((
2
3231
22331132312211
*
βαβα
ν−π
+×
×ξ×ξ×+
ν−π
+ξξ
π
=
yxRebeb
G
yxI
beebebeb
G
bb
G
W
где
3
e – вектор, перпендикулярный плоскости рисунка,
∫∫
+−−=
∂∂
=
βα
2
1
2
1
),(),(),(),(),(
11122122
x
x
y
y
yxIyxIyxIyxI
R
yx
yxI
, (3.12)
Рис. 3.17. Схема, поясняющая
слияние головных дислокаций
за счет выброса парного перегиба
РИС. 3.18. СИС-
ТЕМА КОО
Р-
(3.11)

Страницы