Составители:
Рубрика:
12
сти. Поэтому поле электромагнитной волны частично проникает в глубь
проводника и нагревает его, что приводит к потерям энергии. Наряду с
потерями в стенках волновода имеются потери в диэлектрической среде,
заполняющей волновод. Все это вместе взятое определяет затухающий ха-
рактер волны, распространяющейся в волноводе. При наличии потерь в
линии передачи постоянная распространения волны γ = (α+iβ) является
величиной комплексной, а поле изменяется по закону
α(ωβ)
.
zi t z
m
EEee
−−
=
Член
α
z
m
Ee
−
характеризует экспоненциальное уменьшение ампли-
туды напряженности электрического поля за счет рассеяния в линии
передачи, а
(ωβ)itz
e
−
показывает изменение фазы при распространении
волны по оси z из одной точки в другую. Коэффициент затухания для
волн типа H
mn
в прямоугольном волноводе с воздушным заполнением
определяется выражением [1]
()
()
22
22
22
2
εε
0,793
α1ξ ξεε,
σλ 1 ξ
nm
mn
b
mn
b
a
ba
a
mn
b
ab
+
=− ++
+
−
(12)
где
2
кр
λ
ξλλ
2
mn
ab
== +
; ε
n
=1 при n = 0; ε
m
= 1 при m = 0; ε
n
= 2
при n ≠ 0; ε
m
= 2 при m ≠ 0; σ – проводимость стенок волновода; a и b –
размера широкой и узкой стенок.
Для волны H
10
выражение (12) преобразуется к виду
10
2
2
λ
0,793 1 2
2
α.
λ
σλ 1
2
H
b
aa
b
a
+
=
−
(13)
Как видно из приведенных выражений (12) и (13), затухание α волн
в волноводе зависит от длины волны λ (от частоты f), от проводимости
металла σ и от поперечных размеров волновода. На рис. 5 показаны
зависимости затухания α от частоты для прямоугольного волновода.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
