Составители:
Рубрика:
47
проводят луч MM
2
, параллельный оптической оси, который встретит
переднюю и заднюю главные плоскости соответственно в точках M
2
и
M
2
. Луч, сопряженный с лучом MM
2
, в пространстве изображений
должен пройти через задний фокус F . Так как точка M лежит в пе-
редней фокальной плоскости, то сопряженная с ней точка – точка
изображения – должна находиться в бесконечности. Поэтому для по-
строения луча, сопряженного с лучом MM
1
, а, следовательно, и лучом
AM
1
, из точки M
1
проводят луч M
1
A , параллельный M
2
F . Пересече-
ние луча M
1
A с оптической осью даст точку A , являющуюся изобра-
жением точки A. Этот способ используется также для построения лу-
ча, сопряженного с произвольным лучом в пространстве предметов.
2.5. Основные формулы идеальной оптической системы
Определим зависимость между расстояниями до сопряженных
точек A и A от соответствующих фокусов и фокусными расстояниями
системы (рис. 2.5 (а)). Положение предметной точки A будем опреде-
лять отрезком FA относительно переднего фокуса, а положение точки
A изображения – отрезком F A относительно заднего фокуса. Отрезок
FA, согласно правилу знаков, отрицательный, отрезок F A – положи-
тельный. Введем следующие обозначения: FA = -z; F A = z . Так как по
построению HM
2
= A B = - y , H M
1
= AB = y, то из подобия треугольни-
ков ABF и FHM
2
находим:
z
f
y
y
или
z
f
y
y
. (2.2)
Аналогично, из другой пары подобных треугольников H M
1
F и
F A B следует:
f
z
y
y
или
f
z
y
y
. (2.3)
Приравнивая правые части уравнений (2.2) и (2.3), получаем
ffzz
(2.4)
Выражение (2.4) называется формулой Ньютона. При –f = f
формула (2.4) примет вид
2
fzz
(2.5)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- …
- следующая ›
- последняя »
