Составители:
29
Таким образом, Е
ф
зависит от F
(очень важный вывод). Воспользовав-
шись формулой (3.9), вычислим пот ок,
попадающий на ПИ от излучения АЧ Т,
согласно формуле (1.3), находящего-
ся от ПИ не на
∞
, а на расстоянии R
(рис. 3.8), где
RD"
– диамет р вход-
ного зрачка; R – расстояние от АЧ Т
до ПИ; α – угол, стягиваемый D.
Для энергии АЧ Т в малом телесно м
угле α, равном
2
2
2
sin ,
4
DD
R
R
π
π≈
попадающая через ОС на ПИ, будет
()
max
22
–1
/
max
25
max
1.
2
hc kT
hcD
Re
R
λ
α
λ
πτ
=−
λ
(3.16)
Для длинных волн
max
3–14λ=
мкм; и не очень высоких температур
АЧ Т 80–900 К
max
11.
ch
kT
e
λ
−
"
Поэто му сделаем преобразование
max
2
2
–/
max
5
max
.
2
hc kT
hc D
Re
R
α
λ
πτ
=
λ
(3.16)
1. Спектральная плотность излучения, попадающая на ПИ через ОС,
пропорциональна площади вх одног о зрачка ОС и обра тно пропорциональ-
на квадрату расстояния до источника (цели).
2. Поток (Вт/элемент) в плоскости фокусировки ПИ не зависит от
фокусного расстояния F ОС.
Ранее определили понятие квантовой эффективности ПИ
ф
ф
,
Ne
N
η=
(3.17)
где η – квантовая эффективность;
ф
Ne
– среднее число фото генери-
рованных носителей;
ф
N
– среднее число падающих на поверхность
D
R
АЧ Т
(W λ
Τ
)
α
Рис. 3.8
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
