Аэрокосмические фотоприемные устройства видимого и инфракрасного диапазонов. Формозов Б.Н. - 108 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

108
Математическая модель. Задача теплообмена излучением в упо-
мянутых моделях решается методом Сальдо. Основное уравнение, опи-
сывающее теплообмен излучением i-й поверхности, имеющей темпера-
туру Т
i
и площадь F
i
, с остальными поверхностями замкнутой системы,
можно представить
()
44
O пр пр рез
1
–,
N
ji j j ji j j i
j
TFT EFT Q
=
σ−=
∑
(13.1)
с граничными условиями
рез вн
,
ii
Q
Q=
(13.2)
где Q
резi
– результирующий тепловой поток излучения i-й поверхности, Вт;
Q
внi
– внешний тепловой поток i-й поверхности, Вт; σ
o
= 5,6687 Вт/м
2
⋅К
4
–
постоянная Стефана–Больцмана; Е
прji
≠ E
прij
– приведенные степени черно-
ты пары поверхностей; i = 1, 2, ..., N; E
прij
показывает, какая доля энергии
эффективного излучения (собственного и отраженного) j-й поверхности
падает на поверхность i.
Выражение для E
прij
и Е
прji
получено из уравнений теплового ба-
ланса с использованием плотностей потоков эффективного излучения
()
эф эф
1
1,
N
ii i jiji ii
j
Fq A F q Fq
=
−− ϕ =
∑
(13.3)
где q
эфi
– плотность потока эффективного излучения i-й поверхности;
4
о
=σ ε
– плотность потока собственного излучения i-й поверхнос-
ти; ε
i
– степень черноты i-й поверхности; А
i
– поглощательная способ-
ность i-й поверхности; ϕ
ji
–
угловой коэффициент, показывающий, ка-
кая часть j-й поверхности излучает в направлении i-й поверхности;
i = 1, 2, ..., N.
Решая систему уравнений (l3.3), получим значения потоков эффек-
тивного излучения
эф
,1,2,,,
j
j
Q
jN
∆
==
∆
(13.4)
где ∆ – определитель системы (13.3); ∆
j
– определитель, получающийся
из ∆ заменой элементов j-го столбца коэффициентов системы уравне-
ний (13.3) свободными членами.

Страницы