Материаловедение и материалы электронных средств. Фролова Т.Н. - 17 стр.

UptoLike

Составители: 

17
Пироэлектрики, вектор поляризованности которых может переори-
ентироваться под действием внешнего электрического поля, являются сег-
нетоэлектриками.
Электропроводность диэлектриков. В общем случае ток в диэлек-
трике
сквабссм
IIII ++= , (2.13)
где I
см
ток смещения, I
абс
ток абсорбции, I
скв
ток сквозной проводимо-
сти. Кратковременный ток смещения обусловлен быстрыми видами поля-
ризации (электронным, ионным). Ток абсорбции обусловлен активными
составляющими токов, связанных с замедленными (релаксационными) ме-
ханизмами поляризации в полярных и неоднородных диэлектриках. Время
протекания тока абсорбции зависит от типа диэлектрика и механизма по-
ляризации. Во многих диэлектриках, используемых в качестве
электриче-
ской изоляции, ток абсорбции устанавливается за время меньше 1 минуты.
При постоянном напряжении после установления тока абсорбции через
диэлектрик будет протекать ток сквозной проводимости.
Для твердых диэлектриков наиболее характерна ионная электропро-
водность. Для многих ионных кристаллов удельная электропроводность
экспоненциально зависит от температуры
()
kTWnq
a
/exp
0
γ
=μ=
γ
, (2.14)
где qзаряд иона, Кл; nконцентрация ионов, м
-3
; μподвижность носи-
телей заряда, м
2
·В
-1
·с
-1
; γ
0
константа, Ом
-1
·м
-1
; W
a
= W/2 + v, W = W
f
или
W = W
s
энергия образования дефектов Френкеля или Шоттки в зависимо-
сти от типа дефектов, Дж; vэнергия активации перемещения ионов, Дж;
k = 1,38·10
-23
Дж·К
-1
постоянная Больцмана; Tтемпература, К.
В низкотемпературной области проводимость в основном определя-
ется примесными ионами, в высокотемпературной областисобственны-
ми ионами.
Поверхностное сопротивление твердого диэлектрика зависит от при-
роды диэлектрика, температуры, влажности, приложенного напряжения и
характеризуется удельным поверхностным сопротивлением ρ
s
, Ом.
Поверхностное сопротивление диэлектрика
b
l
R
ss
ρ= , (2.15)
где lрасстояние между электродами, м; bширина электрода, м.