ВУЗ:
Составители:
36
где I – протекающий ток, А; B – магнитная индукция, Тл; μ
д
– дрейфовая
подвижность носителей, м
2
·(В·с)
-1
; ρ – удельное сопротивление, Ом·м; h –
толщина пластины, м;
R
н
= r/en – коэф-
фициент Холла, м
3
·Кл
-1
, знак которого
совпадает со знаком носителей заряда;
n – концентрация носителей заряда
(электронов или дырок), м
-3
; A – холл-
фактор, учитывающий статистическое
распределение скоростей свободных
носителей, теоретически
A = 1,93 при
рассеянии носителей заряда на ионах
примеси и
A = 1,18 при рассеянии на
тепловых колебаниях решетки. В сильном магнитном поле коэффициент
Холла не зависит от механизма рассеяния и равен 1.
Магнитнорезистивный эффект. Изменение сопротивления полу-
проводника в магнитном поле обусловлено закручивающим действием
магнитного поля на движущиеся носители заряда. Магнитнорезистивный
эффект характеризуется коэффициентом
H, Тл
-2
B
BB
BB
H
σ
σ−σ
=
ρ
ρ
−
ρ
=
22
11
, (4.19)
где ρ
B
, σ
B
– удельное электрическое сопротивление и удельная электриче-
ская проводимость полупроводникового образца вдоль электрического по-
ля при наложении поперечного магнитного поля индукцией
В.
В ограниченном полупроводнике в области слабых полей
Н постоян-
на, в области сильных полей
Н ~ В
-2
, что приводит к насыщению сопротив-
ления
.
Фотопроводимость. При освещении полупроводника плотность
добавочного фототока в стационарном состоянии
)(
ф
pneEj
pn
Δ
μ
+Δ
μ
= , А·м
-2
, (4.20)
где
E – напряженность продольного электрического поля, В·м
-1
; Δn = Gτ
n
,
Δ
p = Gτ
p
– концентрации фотовозбужденных электронов и дырок, м
-3
;
G – скорость генерации носителей, м
-3
с
-1
; τ
n
, τ
p
– время жизни электронов и
дырок, с.
Эффект Зеебека состоит в возникновении электрического поля
Е
α
, В·м
-1
, в веществе, в котором создан градиент температуры ∇ Т, К·м
-1
:
T
E
∇α=
α
, (4.21)
Рис. 4.1. Эффект Холла
где I – протекающий ток, А; B – магнитная индукция, Тл; μд – дрейфовая подвижность носителей, м2·(В·с)-1; ρ – удельное сопротивление, Ом·м; h – толщина пластины, м; Rн = r/en – коэф- фициент Холла, м3·Кл-1, знак которого совпадает со знаком носителей заряда; n – концентрация носителей заряда (электронов или дырок), м-3; A – холл- фактор, учитывающий статистическое распределение скоростей свободных носителей, теоретически A = 1,93 при рассеянии носителей заряда на ионах Рис. 4.1. Эффект Холла примеси и A = 1,18 при рассеянии на тепловых колебаниях решетки. В сильном магнитном поле коэффициент Холла не зависит от механизма рассеяния и равен 1. Магнитнорезистивный эффект. Изменение сопротивления полу- проводника в магнитном поле обусловлено закручивающим действием магнитного поля на движущиеся носители заряда. Магнитнорезистивный эффект характеризуется коэффициентом H, Тл-2 1 ρ −ρ 1 σ − σB H= 2 B = 2 , (4.19) B ρ B σB где ρB , σB – удельное электрическое сопротивление и удельная электриче- ская проводимость полупроводникового образца вдоль электрического по- ля при наложении поперечного магнитного поля индукцией В. В ограниченном полупроводнике в области слабых полей Н постоян- на, в области сильных полей Н ~ В-2, что приводит к насыщению сопротив- ления. Фотопроводимость. При освещении полупроводника плотность добавочного фототока в стационарном состоянии jф = eE (μ n Δn + μ p Δp ) , А·м-2, (4.20) где E – напряженность продольного электрического поля, В·м-1; Δn = Gτn, Δp = Gτp – концентрации фотовозбужденных электронов и дырок, м-3; G – скорость генерации носителей, м-3с-1; τn, τp – время жизни электронов и дырок, с. Эффект Зеебека состоит в возникновении электрического поля α Е , В·м-1, в веществе, в котором создан градиент температуры ∇ Т, К·м-1: E α = α∇T , (4.21) 36
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- …
- следующая ›
- последняя »