Материаловедение и материалы электронных средств. Фролова Т.Н. - 35 стр.

UptoLike

Составители: 

35
Концентрации основных и неосновных носителей в дырочном полу-
проводнике в области высоких температур
22
2
2
a
i
a
N
n
N
p ++
=
; (4.12)
22
2
2
d
i
d
N
n
N
n +
= . (4.13)
Условие электронейтральности
+=+
da
NpNn
, (4.14)
где N
d
*
, N
a
*
концентрации ионизированных донорных и акцепторных
примесей.
Подвижность носителей
E
υ
=μ
, м
2
·(В·с)
-1
, (4.15)
где υдрейфовая скорость носителей, м·с
-1
; Енапряженность электриче-
ского поля, В·м
-1
.
В слабых электрических полях дрейфовая скорость намного меньше
тепловой, и подвижность определяется формулой
ср
Т
el
m
μ=
υ
, м
2
·(В·с)
-1
, (4.16)
где
е = 1,6·10
-19
Клзаряд электрона; m
*
эффективная масса частицы, кг;
l
ср
средняя длина свободного пробега частицы, м; υ
T
= (3kT/m
*
)
1/2
сред-
няя тепловая скорость частицы, м·с
-1
.
Подвижность определяется рассеянием на фононах, нейтральных и
ионизированных примесях, дефектах структуры и сложным образом зави-
сит от температуры.
С подвижностью связаны
коэффициенты диффузии носителей
nn
e
kT
D μ
= , м
2
·с
-1
; (4.17)
pp
e
kT
D μ
= , м
2
·с
-1
. (4.18)
Эффект Холла состоит в возникновении разности потенциалов на
противоположных гранях полупроводника, помещенного в скрещенные
электрическое и магнитное поля (рис. 4.1).
д
н
н
A
IB
RIB
U
Rh
ρμ
== ,