Материаловедение и материалы электронных средств. Фролова Т.Н. - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВлГУ | Владимир

Составители: 

Рубрика: 

7
где а – константа Видемана – Франца, В
2
⋅К
-2
. Для большинства металлов
константа а равна числу Лоренца
22
0
3
−
⋅⋅= ekL , Вт⋅м
-3
, (1.15)
где k = 1,38⋅10
-23
Дж⋅К
-1
– постоянная Больцмана.
Количество теплоты Q, выделяющееся в единице времени в еди-
нице объема проводника, по которому протекает ток плотностью j, А⋅м
-2
,
при напряженности электрического поля E, В⋅м
-1
, выражается формулой
2
EjEQ γ== , Вт⋅м
-3
. (1.16)
Термоэлектродвижущая сила (термоЭДС). В однородном провод-
нике при наличии градиента температуры на концах его возникает раз-
ность потенциалов. Ее значение, отнесенное к единичной разности темпе-
ратур на концах проводника, называют абсолютной удельной термоЭДС.
В термопарном контуре относительная удельная термоЭДС представляет
собой разность абсолютных удельных термоЭДС составляющих провод-
ников
B
T
A
TT
α−α=α , (1.17)
где α
T
A
и α
T
B
– абсолютные удельные термоЭДС контактирующих метал-
лов А и В.
В замкнутой цепи из двух различных типов металлических провод-
ников, когда области контакта находятся при различных температурах,
возникает ЭДС и протекает ток. ТермоЭДС выражается в виде функции
U
12
(T
1
,T
2
) от температуры Т
1
и Т
2
для металлов 1 и 2. В случае, когда по-
тенциал V(T) относится к одному металлу, функция U
12
(T
1
,T
2
) запишется в
следующем виде:
)]([)]([)]()([)]()([),(
112212121122212112
TUTUTVTVTVTVTTU −=−−−= ,
или
)],([)],([)]()([)]()([),(
122121122211212112
TTVTTVTVTVTVTVTTU −=−−−= .
Сопротивление проводников на высоких частотах. На высоких
частотах наблюдается неравномерное распределение электрического тока
по сечению проводника: плотность тока максимальна на поверхности и
убывает по мере проникновения вглубь проводника. Распределение тока
по сечению проводника описывается уравнением
)/exp()(
0
Δ−= zjzj , (1.18) 
где а – константа Видемана – Франца, В2⋅К-2. Для большинства металлов
константа а равна числу Лоренца
                                          L0 = 3 ⋅ k 2 ⋅ e − 2 , Вт⋅м-3,                         (1.15)
где k = 1,38⋅10-23 Дж⋅К-1 – постоянная Больцмана.
       Количество теплоты Q, выделяющееся в единице времени в еди-
нице объема проводника, по которому протекает ток плотностью j, А⋅м-2,
при напряженности электрического поля E, В⋅м-1, выражается формулой
                                          Q = jE = γE 2 , Вт⋅м-3.                                (1.16)
      Термоэлектродвижущая сила (термоЭДС). В однородном провод-
нике при наличии градиента температуры на концах его возникает раз-
ность потенциалов. Ее значение, отнесенное к единичной разности темпе-
ратур на концах проводника, называют абсолютной удельной термоЭДС.
В термопарном контуре относительная удельная термоЭДС представляет
собой разность абсолютных удельных термоЭДС составляющих провод-
ников
                                              αT = αTA − αTB ,                                   (1.17)
где αTA и αTB – абсолютные удельные термоЭДС контактирующих метал-
лов А и В.
      В замкнутой цепи из двух различных типов металлических провод-
ников, когда области контакта находятся при различных температурах,
возникает ЭДС и протекает ток. ТермоЭДС выражается в виде функции
U12(T1,T2) от температуры Т1 и Т2 для металлов 1 и 2. В случае, когда по-
тенциал V(T) относится к одному металлу, функция U12(T1,T2) запишется в
следующем виде:
    U12 (T1 , T2 ) = [V1 (T2 ) − V2 (T2 )] − [V1 (T1 ) − V2 (T1 )] = [U12 (T2 )] − [U12 (T1 )] ,
или
  U12 (T1 , T2 ) = [V1 (T2 ) − V1 (T1 )] − [V2 (T2 ) − V2 (T1 )] = [V1 (T2 , T1 )] − [V2 (T2 , T1 )] .
      Сопротивление проводников на высоких частотах. На высоких
частотах наблюдается неравномерное распределение электрического тока
по сечению проводника: плотность тока максимальна на поверхности и
убывает по мере проникновения вглубь проводника. Распределение тока
по сечению проводника описывается уравнением
                            j ( z ) = j0 exp(− z / Δ) ,        (1.18)




                                                    7

Страницы