Современные технологии получения и переработки полимерных и композиционных материалов. Галыгин В.Е - 133 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

133
где τ
с
– величина, характеризующая когезионную прочность материа-
ла; σ
N
– сжимающее напряжение, действующее на плоскость, в кото-
рой происходит сдвиг; µ – коэффициент трения.
Рядом авторов показано, что критерий Кулона представляет зна-
чительный интерес для описания условия перехода через предел теку-
чести в полимерах.
Критерий текучести Кулона входит в модифицированное уравне-
ние Александрова – Лазуркина – Гуревича, которое широко использу-
ется для анализа кинетики пластической деформации и процессов хо-
лодного течения полимеров.
Представляет интерес для полимеров и обобщённый критерий
Писаренко – Лебедева, который учитывает как девиаторный компо-
нент, так и шаровой компонент общего тензора напряжений для дос-
тижения предельного состояния. В настоящее время можно считать
установленным, что наступление предельного состояния обусловлено
способностью материала оказывать сопротивление, как касательным,
так и нормальным напряжениям. Следовательно, предельное состоя-
ние определяется двумя критериями: критерием возникновения сдви-
говых дефектов, зависящих от максимальных касательных напряже-
ний, и критерием их распространения – нормальным растягивающим
напряжением σ
1
, наибольшим из трёх σ
1
> σ
2
> σ
3
.
Критерий Писаренко – Лебедева записывается в виде:
χσ
и
+ (1 – χ)σ
1
= σ
тp
, (5.25)
где
тс
тр
σ
σ
=χ
– отношение пределов текучести при растяжении σ
тp
и
сжатии σ
тс
, полученных при атмосферном давлении в условиях одно-
осного нагружения; σ
и
– интенсивность напряжения, в данном крите-
рии принята за функцию касательных напряжений, аналитически оп-
ределяется в виде:
( ) ( ) ( )
2
13
2
32
2
21и
2
1
σ−σ+σ−σ+σ−σ=σ
. (5.26)
Для материалов, находящихся в пластическом состоянии, когда
σ
р
= σ
с
и χ = 1, критерий Писаренко – Лебедева преобразуется в энер-
гетический критерий теории Мизеса – Генки. Если χ = 0 (идеально
хрупкий материал), то выражение (5.26) преобразуется в соответст-
вующее уравнение теории максимальных нормальных напряжений:
σ
1
= σ
тр
.
(5.27)

Страницы