Эмиссионная фотометрия пламени и атомно-абсорбционная спектроскопия. Гарифзянов А.Р. - 81 стр.

                                     81

ностью диссоциированных компонентов матрицы. Сигнал неселективного
поглощения накладывается на атомно-абсорбционный и приводит к завы-
шенным значениям оптической плотности. Этот тип помех возникает и в
пламенной ААС при анализе объектов, матрицы которых содержат такие
элементы, как алюминий, титан, цирконий, кремний, оксиды которых не
полностью испаряются в пламенах и остаются в виде аэрозольных частиц.
    Спектры поглощения взвешенных частиц значительно шире линий в
атомном спектре, и линия определяемого элемента на их фоне выглядит сле-
дующим образом (рис. 37).


            AСУМ



              AАТ




            AФОН

                                          sЛПК
                                    sМХ

      Рис. 37. К методам компенсации неселективного поглоще-
      ния с использованием дейтериевого корректора. sМХ - ин-
      тервал λ, пропускаемый монохроматором, sЛПК – ширина
      линии ЛПК. Измерение при sЛПК дает суммарную оптическую
      плотность АСУМ, при sМХ – близкую к оптической плотности
      фона АФОН
    Для учета фонового поглощения можно поступить очень просто – изме-
рить оптическую плотность при помощи ЛПК, а затем – с использованием
источника непрерывного спектра. Поскольку монохроматор пропускает ин-
тервал длин волн, значительно превышающий ширину спектральной линии,
измеренная оптическая плотность в этом случае окажется практически рав-
ным величине фонового поглощения.