Магнитный резонанс. Физика. Часть 4 (квантовая механика и статистическая физика). Гладышев И.В - 24 стр.

                             24

ориентироваться вдоль направления поля, и появляется намагни-
ченность, величина которой в не очень сильных магнитных полях
пропорциональна индукции внешнего поля.
     В ферромагнетиках, ферримагнетиках и антиферромагнети-
ках ниже определенной температуры магнитные моменты атомов
даже в отсутствие магнитного поля ориентируются относительно
друг друга определенным образом.
     Для ферромагнетиков эта температура носит название тем-
пературы Кюри. Магнитные моменты всех атомов ферромагне-
тика выстраиваются параллельно друг другу, и намагниченность
вещества отлична от нуля. К ферромагнетикам относятся, напри-
мер, никель, железо и кобальт. Так как температуры Кюри пере-
численных веществ существенно выше комнатной, то из них или
их сплавов обычно изготавливают источники магнитного поля
(постоянные магниты).
     В антиферромагнетиках соответствующая температура на-
зывается температурой Нееля. В этих веществах магнитные мо-
менты всех атомов выстраиваются антипараллельно друг другу.
В отсутствие магнитного поля намагниченность отсутствует и
появляется только при его включении.
     В ферритах магнитные моменты могут быть упорядочены
относительно друг друга различным образом, но их магнитный
момент в отсутствии магнитного поля отличен от нуля.


      П1.3. Квантование момента количества движения
                         микрочастиц
     Рассматривая движение заряженной частицы по замкнутой
траектории как петлю с током, можно вычислить создаваемый ею
магнитный момент, который далее будем обозначать буквой µ.
Как известно, при таком движении частица также обладает мо-
ментом импульса, который обозначим буквой L. В квантовой ме-
ханике показывается, что проекция орбитального момента атома
на произвольную ось (например, ось z) принимает дискретный
ряд значений:
                           Lz=ml.h                     (П1.7)