Практикум по курсу общей физики. Оптика. Голицына О.М - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

16
хроматическом свете места максимумов в первом случае должны обра-
титься в места минимумов во втором случае и обратно.
Условия интерференционных минимумов и максимумов при
b
=
p/2 определяется выражениями:
(min) d = 2mp (m = 0, 1, 2, ¼), (8)
(max) d = (2m + 1)p (m = 0, 1, 2, ¼).
(9)
При a = p/4 амплитуды интерферирующих волн одинаковы, и видимость
интерференции максимальна.
При b = 0 условия минимумов и максимумов поменяются местами
по сравнению с только что рассмотренным случаем (b = p/2).
Визуально удобнее регистрировать интерференционные минимумы,
поэтому ниже приведём условия интерференционных минимумов для слу-
чаев b = p/2 и b = 0. Из (7), (8) и (1) следует:
(min) b = p/2 d(n
e
– n
o
) = m ·
l
, (10)
(min) b = 0 d(n
e
– n
o
) = (m + 1/2) ·
l
. (11)
Если свет от лампы накаливания пропустить через монохроматор и
затем через систему с плоскопараллельной кристаллической пластинкой,
представленную на рис. 1, то в зрительную трубу монохроматора будут
наблюдаться цветные интерференционные полосы. Темные интерферен-
ционные минимумы будут наблюдаться для тех длин волн, для которых
выполняются условия (10) или (11).
Целями настоящей работы являются:
а) наблюдение хроматической поляризации – интерференции, воз-
никающей в результате прохождения светом системы из двух поляризато-
ров и размещённой между ними кристаллической пластинки, вырезанной
параллельно оптической оси;
б) определение показателя двупреломления Dn = (n
e
– n
o
) для квар-
цевой пластинки по данным измерений интерференционных полос.
Схема экспериментальной установки приведена на рис. 3.
Источник света S (лампа накаливания) размещается в фокальной
плоскости линзы L
1
, которая посылает параллельный пучок света через 
хроматическом свете места максимумов в первом случае должны обра-
титься в места минимумов во втором случае и обратно.
      Условия интерференционных минимумов и максимумов при
� = �/2 определяется выражениями:
                (min)         � = 2m�              (m = 0, 1, 2, �),                 (8)
                                  (max)        � = (2m + 1)�           (m = 0, 1, 2, �).
                                                                                     (9)
При � = �/4 амплитуды интерферирующих волн одинаковы, и видимость
интерференции максимальна.
      При � = 0 условия минимумов и максимумов поменяются местами
по сравнению с только что рассмотренным случаем (� = �/2).
      Визуально удобнее регистрировать интерференционные минимумы,
поэтому ниже приведём условия интерференционных минимумов для слу-
чаев � = �/2 и � = 0. Из (7), (8) и (1) следует:
             (min)      � = �/2                 d(ne – no) = m · � ,               (10)
             (min)      �=0               d(ne – no) = (m + 1/2) · � .             (11)
      Если свет от лампы накаливания пропустить через монохроматор и
затем через систему с плоскопараллельной кристаллической пластинкой,
представленную на рис. 1, то в зрительную трубу монохроматора будут
наблюдаться цветные интерференционные полосы. Темные интерферен-
ционные минимумы будут наблюдаться для тех длин волн, для которых
выполняются условия (10) или (11).
      Целями настоящей работы являются:
      а) наблюдение хроматической поляризации – интерференции, воз-
никающей в результате прохождения светом системы из двух поляризато-
ров и размещённой между ними кристаллической пластинки, вырезанной
параллельно оптической оси;
      б) определение показателя двупреломления ��n = (ne – no) для квар-
цевой пластинки по данным измерений интерференционных полос.
     Схема экспериментальной установки приведена на рис. 3.
     Источник света S (лампа накаливания) размещается в фокальной
плоскости линзы L1, которая посылает параллельный пучок света через

                                          16

Страницы