Лазерный призменный интерферометр. Голубенцева Л.И - 6 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГУ им. Чернышевского | Саратов

Составители: 

Рубрика: 

6
через катетную грань AC. На волновой поверхности KE лучи 1 и 2 имеют одинаковые фазы,
поэтому разность фаз световых волн в точке M будет определяться выражением
∆ϕ = + + −
22
π
λ
π
π
λ
() .KL ML n EM (1)
При выводе формулы (1) учтено, что показатель преломления призмы равен n , а показатель
преломления воздушного зазора между призмой и деталью равен 1. Добавлением π
учитывается тот факт, что при отражении света поверхностью детали - диэлектрика,
оптически более плотной, чем воздух, происходит скачок фазы волны на π радиан.
Обозначим расстояние LP через h ; из прямоугольных треугольников LPK, LPM и
MEK видно, что KL = LM = h/cosα , а EM = 2h tgα sinβ . Подставляя эти выражения в
уравнение (1) и используя закон преломления света n = sinα/sinβ , после элементарных
преобразований получим:
∆ϕ = +
2
2
π
λ
απhcos . (2)
Положение темных интерференционных полос определяется условием ∆ϕ = (2m+1)π .
Следовательно, при h = 0 будет наблюдаться темная интерференционная полоса и для h
получаем выражение
h
m
=
λ
α
2cos
, (3)
где m - число наблюдаемых темных полос.
По формуле (3) при известных значениях m, α и λ можно определить
неплоскостность h поверхности исследуемой пластинки. Наблюдаемые интерференционные
полосы являются полосами равной толщины, поскольку каждая из них соответствует
определенной толщине h воздушного зазора. В целом наблюдаемую интерференционную
Рис.2. К расчету разности фаз
световых волн в призменном
интерферометре.

Страницы