Моделирование теплообмена в конечно-элементном пакете FEMLAB. Горбунов В.А. - 14 стр.

               J    G     T 4 .              (1.9)
    Поглощённый телом поток теплоты
                    qGJ.                          (1.10)
    Подставляя (1.9) в (1.10), получаем следующее выраже-
ние для поглощённого телом потока излучения:
             q  1     G      T 4 .      (1.11)
    Помимо предположения, что поверхность является не-
прозрачной, также предполагаем, что поверхность является
серой. Для серых поверхностей можем принять следующее:
для коэффициента отражения  и коэффициента теплового
излучения облучаемого тела 
                    1    .                    (1.12)
    Подставляем (1.12) в (1.11), убираем коэффициент от-
ражения в уравнении (1.11) и выражаем поглощённый
внутрь тела поток излучения q :
                              
              q    G  T 4 .                 (1.13)
    Это выражение обозначает поглощённый поток теплоты,
поступающий на поверхность.
    В модуле передачи теплоты делаются отличия между
двумя различными типами радиационной передачи теплоты:
радиация от поверхности к окружающему пространству и
радиация от поверхности к поверхности. Уравнение (1.13)
подходит для обоих типов излучения. Однако падающий те-
пловой поток G является различным для радиации от по-
верхности к поверхности и радиации от поверхности к ок-
ружающему пространству.
Радиация от поверхности к окружающему пространству
    Для радиации от поверхности к окружающему про-
странству принимаются следующие допущения:
    1. Окружающая среда, видимая поверхностью, имеет по-
стоянную температуру Tamb .

                          14