ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Найдем период обращения
T
заряженной частицы. Очевидно, что υ
π
=
RT 2 . Подставив сюда радиус
(4.9.8), получим
qB
m
T
π
=
2
. (4.9.9)
Мы видим, что период обращения частицы в магнитном поле не зависит ни от скорости частицы, ни
от радиуса окружности, по которой она движется.
Если заряженная частица попадает в магнитное поле под углом
≠α 90°, то она движется по спирали.
4.10 Поток магнитной индукции
Пусть некоторая поверхность площадью S находится в некотором магнитном поле. Если магнитное
поле неоднородное, то в различных точках данной поверхности магнитная индукция может иметь раз-
личные значения и различную ориентацию. Разобьем поверхность на произвольные сколь угодно малые
элементы S∆ . Размеры элементов поверхности S
∆
должны быть таковы, чтобы в пределах каждого та-
кого элемента поверхность была практически плоской, а магнитное поле однородным. Спроектируем
поверхность
S∆ на плоскость, перпендикулярную линиям индукции магнитного поля. Проекцию по-
верхности S∆ обозначим
n
S∆ . Величину проекции
n
S
∆
можно вычислить по формуле:
α
∆
=
∆
cosSS
n
.
(4.10.1)
Рис. 4.10.1
В точке O к элементу поверхности S∆ восстановлена нормаль n
r
. Спроектируем на нее вектор маг-
нитной индукции B
r
в точке O магнитного поля. Тогда получим
α
=
cosBB
n
. (4.10.2)
Потоком магнитной индукции ∆Φ через некоторую поверхность S
∆
называют величину, равную
произведению модуля вектора магнитной индукции B
r
и площади проекции данной поверхности на
плоскость, перпендикулярную линиям индукции магнитного поля. Итак, по определению
n
SB
∆
=
∆
Φ . (4.10.3)
Магнитный поток
∆Φ через сколь угодно малую площадку S
∆
принято называть элементарным
магнитным потоком. Воспользовавшись (4.10.1), запишем (4.10.3) в виде
В
В
п
п
∆S
∆S
п
O
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 31
- 32
- 33
- 34
- 35
- …
- следующая ›
- последняя »
