ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
63
Все горизонтальные линии, например cd, переместятся вниз, оста-
ваясь горизонтальными и прямыми.
Можно предположить также, что и внутри стержня будет такая же
картина – поперечные сечения стержня плоские и нормальные к его оси
до деформации, останутся плоскими и нормальными к оси и после де-
формации, то есть подтверждается гипотеза плоских сечений.
Такая картина деформаций дает основание считать, что в поперечных
сечениях стержня действуют только нормальные напряжения, равномерно
распределенные по сечению, а касательные напряжения равны нулю.
Продольная сила F
n
есть равнодействующая нормальных напряже-
ний в поперечном сечении:
n
A
F dA
.
Поскольку σ=const, то:
n
F A
, (2.3.1)
откуда:
n
F
A
. (2.3.2)
В частном случае, когда на стержень действует одна внешняя си-
ла F, из уравнения равновесия (рис. 2.3.2, в) получим:
n
F F
и вместо общей формулы (2.3.2) получим частный вид формулы для
растяжения:
F
A
(2.3.3)
Эти формулы справедливы и для сжатия, с той только разницей,
что сжимающие напряжения считаются отрицательными.
Кроме того, сжатые стержни помимо расчета на прочность рас-
считываются также на устойчивость.
2.3.3 Деформации и перемещения
Стержень (рис. 2.3.2), под действием двух равных по величине и
противоположно направленных по его продольной оси сил (F и F
n
, пре-
терпевает деформацию растяжения, которая проявляется в изменении
длины и поперечных размеров стержня. Его первоначальная длина l
увеличивается на величину Δl, именуемую абсолютным удлинением, и
становится равной l
1
.
Таким образом:
1
l l l
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 61
- 62
- 63
- 64
- 65
- …
- следующая ›
- последняя »
