ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
62
тельно направим ее от сечения, то
есть предположим, что сила являет-
ся растягивающей.
Составим уравнение равновесия.
Проектируя все силы, дейст-
вующие на нижнюю часть, на на-
правление, параллельное оси стерж-
ня, и приравнивая сумму проекций
нулю, получаем:
1 2
1
0
n
F F F
,
откуда:
1
1 2
n
F F F
.
Знак «минус» показывает, что направление силы
1
n
F
следует из-
менить на обратное, то есть продольная сила будет в данном случае не
растягивающей, как мы предположили, а сжимающей.
Аналогично найдем продольную силу в сечении b-b:
2
2
n
F F
(растяжение).
Условимся продольную силу, соответствующую растяжению,
считать положительной.
Наглядное представление о законе изменения продольных сил по
длине стержня дает график (эпюра продольных сил), ось абсцисс кото-
рого проводится параллельно оси стержня, а ось ординат ей перпенди-
кулярна. По оси ординат в выбранном масштабе откладывают значения
продольных сил (с учетом знаков) в поперечных сечениях стержня.
Для рассмотренного случая эпюра
n
F
представлена на рис. 2.3.1.
2.3.2 Напряжения
Если на поверхность призматического
стержня нанести сетку линий, параллельных
и перпендикулярных оси стержня
(рис. 2.3.2, а), и приложить к нему растяги-
вающую силу, то можно убедиться в том,
что линии сетки и после деформации оста-
нутся взаимно перпендикулярными, за ис-
ключением небольшого участка стержня
вблизи точки приложения силы, который из
рассмотрения пока исключаем, но расстоя-
ния между ними изменятся (рис. 2.3.2, б).
а)
b
б)
b1
l
F
в)
z
c
d
Fn
Рис. 2.3.2
c
d
F
b
F
F
a
b
a
Fn1
Рис. 2.3.1
1
2
F
1
F
2
F
1
-
F
2
F
2
a
a
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- …
- следующая ›
- последняя »
