Основы диэлектрической спектроскопии. Гусев Ю.А. - 11 стр.

модуль которого

                              μ = Δq ⋅ d = σ ′ΔS ⋅ d = σ ′ΔV . (1.7)

                            r
     Тогда поляризованность P выделенного участка диэлектрика находим, разделив
электрический момент цилиндра на его объем:


                                       μ        σ ′ΔV
                                 P=         =           = σ ′ . (1.8)
                                      ΔV         ΔV

     Таким образом, поверхностная плотность связанных зарядов численно равна
поляризованности:

                                           σ ′ = P . (1.9)




      Рис.1. Связь между вектором поляризованности и поверхностной плотностью связанных
зарядов

     Для описания диэлектрических свойств вещества существует два подхода:
феноменологический, который включает в себя описание макроскопических свойств
и характеристик диэлектрика, и микроскопический, включающий описание свойств и
явлений, протекающих в диэлектрике на атомно-молекулярном уровне.



     1.3. Феноменологические (макроскопические) характеристики диэлектриков


                   1.3.1. Среднее макроскопическое поле в диэлектрике

     В электрическом поле напряженность внутри диэлектрика Е можно
рассматривать как наложение двух полей в вакууме — внешнего E0 и деполяризующего
(поля связанных зарядов) Е1:
                                      r r      r
                                      E = E0 + E1 , (1.10)
или в скалярной форме
                                      E = E0 − E1 . (1.11)



                                                                                     11