ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
13
11
0
−=−=
εχ
C
C
; (1.18)
1
−
=
ε
χ
; (1.19)
1
+
=
χ
ε
. (1.20)
Диэлектрическая восприимчивость χ характеризует способность всего объема
диэлектрика поляризоваться в электрическом поле единичной напряженности.
Установим связь между напряженностью среднего макроскопического поля Е,
внешним электрическим полем Е
0
, поляризацией Р, диэлектрической
проницаемостью ε и диэлектрической восприимчивостью χ.
На основании уравнений (1.11) и (1.16) имеем
EE )1(
1
−
=
ε
. (1.21)
Так как напряженность поля связанных зарядов
00
1
εε
σ
P
E =
′
= , (1.22)
где ε
0
— электрическая постоянная, то с учетом (1.19), (1.21) и (1.22) имеем
EEP
00
)1(
χ
ε
ε
ε
=
−
=
, (1.23)
или
EEP
00
ε
ε
ε
−
=
. (1.24)
Для характеристики электрического поля в диэлектрике вводят вектор
электрической индукции (вектор электрического смещения)
D
r
:
ED
r
r
εε
0
= ; (1.25)
из (1.23), (1.24) и (1.25) получаем в векторной форме
EEEDP
r
r
r
rr
000
)1(
χεεεε
=−=−= ; (1.26)
PED
r
r
r
+=
0
ε
, (1.27)
Найдем связь между поверхностной плотностью σ зарядов на пластинах
конденсатора с поверхностной плотностью σ' связанных зарядов на плоских гранях
диэлектрика.
Напряженность поля, создаваемого свободными зарядами на пластинах
конденсатора,
C χ= −1 = ε −1 ; (1.18) C0 χ = ε −1 ; (1.19) ε = χ +1 . (1.20) Диэлектрическая восприимчивость χ характеризует способность всего объема диэлектрика поляризоваться в электрическом поле единичной напряженности. Установим связь между напряженностью среднего макроскопического поля Е , внешним электрическим полем Е 0 , поляризацией Р , диэлектрической проницаемостью ε и диэлектрической восприимчивостью χ. На основании уравнений (1.11) и (1.16) имеем E1 = (ε − 1) E . (1.21) Так как напряженность поля связанных зарядов σ′ P E1 = = , (1.22) ε0 ε0 где ε0 — электрическая постоянная, то с учетом (1.19), (1.21) и (1.22) имеем P = (ε − 1)ε 0 E = χε 0 E , (1.23) или P = ε 0εE − ε 0 E . (1.24) Для характеристики электрического поля в диэлектрике вводят вектор r электрической индукции (вектор электрического смещения) D : r r D = ε 0εE ; (1.25) из (1.23), (1.24) и (1.25) получаем в векторной форме r r r r r P = D − ε 0 E = (ε − 1)ε 0 E = χε 0 E ; (1.26) r r r D = ε0E + P , (1.27) Найдем связь между поверхностной плотностью σ зарядов на пластинах конденсатора с поверхностной плотностью σ' связанных зарядов на плоских гранях диэлектрика. Напряженность поля, создаваемого свободными зарядами на пластинах конденсатора, 13
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- …
- следующая ›
- последняя »