ВУЗ:
Составители:
2
0
21
ωττ
χ
χ
SL
−=
′
(59)
ωτωτ
χ
χ
)(
0
SL
F +=
′
′
(60)
Для слабых полей теория Шапошникова дает:
ωτχ
χ
2
0
1
1
S
+
=
′
(61)
22
0
1
ωτ
ω
τ
χ
χ
S
S
+
=
′
′
(62)
Разложение (61) и (62) по степеням
τ
S
ω дает, приблизительно,
0
χ
χ
≅
′
(63)
ω
τ
χ
χ
S0
≅
′
′
(64)
Таким образом, в релаксационных явлениях в парамагнетиках в слабых
постоянных полях основная роль принадлежит спин-спиновой релаксации.
Применение измерений в параллельных полях для определения
некоторых параметров парамагнетиков
Формула (58) дает кривую дебаевского типа с максимумом, смещающимся с
ростом величины постоянного поля в сторону больших частот, причем в малых
полях максимум лежит при частоте порядка
τ
S
-1
. Если ν << τ
S
-1
, то
ντχχ
S
F
2
0
)1( −=
′′
(65)
В работе [2] ставились опыты на частоте, удовлетворяющей условию
τ
S
ν≈1.
Для этого использовалась волна типа H
011
цилидрического резонатора. Образцы
брались в виде порошков парамагнетика, помещаемых в цилиндр диаметром 4мм
и высотой 6мм. В случае относительных измерений и квадратичности
характеристики детектора мнимая часть магнитной восприимчивости оказывалась
пропорциональной (
α
L
/α
m
)
½
- 1, где α
L
и α
m
показания гальванометра без
магнитных потерь и при их наличии, соответственно. Значения
α
L
получались в
предположении, что достаточно сильные поля, перпендикулярные переменному,
практически полностью исключают возникновение магнитных потерь. Чтобы
исключить влияние на показания гальванометра действительной части магнитной
χ′ = 1 − 2τ Lτ S ω 2 (59) χ0 χ ′′ = F (τ Lω + τ S )ω (60) χ0 Для слабых полей теория Шапошникова дает: χ′ 1 = (61) χ 0 1 + τ S2ω χ ′′ τ Sω = (62) χ 0 1 + τ S2ω 2 Разложение (61) и (62) по степеням τSω дает, приблизительно, χ′ ≅ χ0 (63) χ ′′ ≅ χ 0τ S ω (64) Таким образом, в релаксационных явлениях в парамагнетиках в слабых постоянных полях основная роль принадлежит спин-спиновой релаксации. Применение измерений в параллельных полях для определения некоторых параметров парамагнетиков Формула (58) дает кривую дебаевского типа с максимумом, смещающимся с ростом величины постоянного поля в сторону больших частот, причем в малых полях максимум лежит при частоте порядка τS . Если ν << τS , то -1 -1 χ ′′ = χ 0 (1 − F ) 2 τ Sν (65) В работе [2] ставились опыты на частоте, удовлетворяющей условию τSν≈1. Для этого использовалась волна типа H011 цилидрического резонатора. Образцы брались в виде порошков парамагнетика, помещаемых в цилиндр диаметром 4мм и высотой 6мм. В случае относительных измерений и квадратичности характеристики детектора мнимая часть магнитной восприимчивости оказывалась ½ пропорциональной (αL/αm) - 1, где αL и αm показания гальванометра без магнитных потерь и при их наличии, соответственно. Значения αL получались в предположении, что достаточно сильные поля, перпендикулярные переменному, практически полностью исключают возникновение магнитных потерь. Чтобы исключить влияние на показания гальванометра действительной части магнитной
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 98
- 99
- 100
- 101
- 102
- …
- следующая ›
- последняя »