Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 79 стр.

                                                                                         (13)
                                                          K Z2
                                H X 1, 2 = H X ± = ± j              A1, 2 ΨS 1, 2
                                                          γ 12, 2

                                                 γ 1, 2 K Z2
                                   ε X 1, 2   =−       ⋅     A Ψ
                                                 ωε γ 12, 2 1, 2 S1, 2

                   iω t     − jγ 1 , 2 z
     где Ψ S1 , 2 = e    ⋅e     , а А1 и А2 - соответственно амплитуды этих
волн.
     Отсюда видно, что обе волны являются плоскими, поперечными и
поляризованы по кругу в противоположных направлениях. Первая волна (индекс
1 или +) - волна круговой поляризации правого вращения, вторая (индекс 2 или -)
- круговая волна левого вращения.
     Если предположить, что исходная волна имела линейную поляризацию, то
амплитуды нормальных волн, на которые она распадается, будут одинаковы. Так
как фазовые скорости двух нормальных волн отличны друг от друга, то
суммарная волна, которую можно наблюдать в плоскости, перпендикулярной
направлению распространения, будет отличаться от исходной направлением
вектора поляризации. Это говорит о том, что в процессе распространения
плоскость       поляризации   линейно-поляризованной     волны     непрерывно
поворачивается. Можно найти этот угол поворота.
     Обозначим постоянные множители в (13) через В

                                           K Z2                             K Z2
                           B =−j                          A1 = − j                  A2
                                           γ 12                             γ 22

    и запишем формулы (13) в виде:

                                H Y ± = − jB exp( j (ωt − γ ± Z ))

                                H X ± = ± B exp( j (ωt − γ ± Z ))
                                                                                         (14)
                          ε X ± = ρ± HY ±                 εY ± = −ρ± H X ±

                            µ+   µ−K                                      µ−   µ+K
                   ρ+ =        =                             ρ− =            =
                            ε     ε                                       ε     ε

     где ρ- и ρ+ - волновые сопротивления среды для лево- и право-
поляризованных волн.
     Найдем мгновенные выражения магнитных составляющих нормальных волн,
взяв только действительные части (14).