Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 91 стр.

     В этом случае спин-система действительно должна находиться "внутри себя"
в равновесии, и ей можно приписать определенную для каждого момента времени
температуру Т, следующую в своих изменениях за изменениями поля. В течение
одного колебания, пока переменное поле h возрастает, спины поглощают его
энергию и температура спин-системы растет; когда поле убывает, спины
возвращают ему энергию и их температура падает.
     В области, где период колебаний 1/ ω гораздо больше не только τS , но и τL,
спин-система и колебания решетки находятся в полном равновесии, и мы должны
иметь изотермическую (статическую) восприимчивость. Условие

                                     ω τL >> 1   (3)

    дает полное отсутствие связи между спин-системой и решеткой и,
следовательно, адиабатическую восприимчивость. Промежуточная область, где
угловая частота ω имеет приблизительно тот же порядок, что 1/ τL, должна
характеризоваться дисперсией магнитной восприимчивости.

    30. Как говорилось, допущение

                                 ω τS << 1        (4)

    дает возможность говорить об определенной температуре τS системы спинов.
Очевидно, что только в области частот внешнего поля, гораздо меньших обратной
величины времени релаксации спин-решеточного равновесия, величина τS будет
совпадать с температурой решетки τL. В остальных же случаях должна
существовать некоторая разность температур

                                  TS – T L = θ   (5)

    Третье исходное положение заключается в предположении, что

                              TS – TL = θ << TL         (6)

    Пусть один моль парамагнитной соли находится в постоянном магнитном
поле НС. Параллельно постоянному полю наложено осциллирующее поле
амплитуды h0:

                                  h = h0 eiωt (7)

    Предполагается, как это обычно осуществляется на опыте, что

                                     НС >> h0    (8)

    Суперпозиция     таких   полей     равносильна      наложению   одного   поля,