Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 92 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

пульсирующего по напряженности. Очевидно, что напряженность этого
пульсирующего поля будет равна:
H = Н
С
+ h = Н
С
+ h e
iωt
(9)
Полный магнитный момент одного моля вещества, находящегося в поле,
определяемом уравнением (9) будет:
М = М
С
+ m = M
С
+ m
0
e
iωt
(10)
а мгновенная разность температур спин-системы и кристаллической решетки
в момент времени
t:
T
S
– T
L
= θ = θ
0
e
iωt
(11)
где
θ
0
есть амплитуда температурных колебаний в спин-системе, которые
следуют за периодическими изменениями поля. Температура решетки T
L
считается постоянной:
T
L
= const (12)
Количество теплоты dQ, переданное спин-системой решетке за время dt,
можно изобразить обычным уравнением теплопроводности:
dQ = -
αθdt (13)
Далее, в теории Казимира и Дю-Пре используются первый и второй законы
термодинамики в приложении к системам, находящимся под действием
магнитного поля, в виде
HdMdUdQ
S
−
=
(14)
T
M
T
H
M
H
H
U
S
∂
∂
=
∂
∂
−
∂
∂
(15)
где dQ - количество теплоты, вводимое в спин-систему, dU
S
- изменение
внутренней энергии спин-системы, H - напряженность магнитного поля, M -
полный магнитный момент одного моля вещества.
Из уравнений (13) и (14) имеем:
-
αθdt = dU
S
- HdM (16)
Написав полный дифференциал для U
S
(H, T
S
) и М(H, T
S
) и замечая, что при
Н
С
= const, dH = dh и, аналогично, при T
L
= const, dT
S
= dθ из (16) получим 
пульсирующего по напряженности. Очевидно, что                       напряженность   этого
пульсирующего поля будет равна:

                                                      iωt
                         H = НС + h = НС + h e                  (9)

    Полный магнитный момент одного моля вещества, находящегося в поле,
определяемом уравнением (9) будет:
                                                       iωt
                       М = МС + m = MС + m0 e                   (10)

    а мгновенная разность температур спин-системы и кристаллической решетки
в момент времени t:

                                                iωt
                           TS – TL = θ = θ0 e            (11)

    где θ0 есть амплитуда температурных колебаний в спин-системе, которые
следуют за периодическими изменениями поля. Температура решетки TL
считается постоянной:

                                TL = const        (12)

   Количество теплоты dQ, переданное спин-системой решетке за время dt,
можно изобразить обычным уравнением теплопроводности:

                              dQ = - αθdt             (13)

    Далее, в теории Казимира и Дю-Пре используются первый и второй законы
термодинамики в приложении к системам, находящимся под действием
магнитного поля, в виде

                            dQ = dU S − HdM              (14)

                           ∂U S    ∂M    ∂M
                                −H    =T                     (15)
                           ∂H      ∂H    ∂T

    где dQ - количество теплоты, вводимое в спин-систему, dUS - изменение
внутренней энергии спин-системы, H - напряженность магнитного поля, M -
полный магнитный момент одного моля вещества.
    Из уравнений (13) и (14) имеем:

                          - αθdt = dUS - HdM                 (16)

    Написав полный дифференциал для US (H, TS) и М(H, TS) и замечая, что при
НС = const, dH = dh и, аналогично, при TL = const, dTS = dθ из (16) получим

Страницы