ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
31
Картина поля между оболочкой и жилой кабеля в средней его
части, где искажающий эффект края практически не сказывается,
строится с использованием логарифмического закона изменения
потенциала от расстояния до оси кабеля (см. рис. 3.1):
(
)
( )
,
ln
ln
21
2
0
rr
rr
UU =
(3.16)
где U
0
– напряжение между жилой (r
1
) и оболочкой (r
2
).
Напряженность поля в произвольной точке r определяется по
картине приближенно как отношение приращения потенциала ∆U
между двумя соседними эквипотенциалями к расстоянию между
ними:
E
k
=∆U /∆b
k
. (3.17)
Вектор напряженности поля направляется от большего
потенциала к меньшему по нормали к эквипотенциали, проходящей
через данную точку.
3.2.3. Вычисление емкости по картине поля
По определению, емкость между двумя телами равна отношению
заряда на одном из тел к разности потенциалов между ними, если на
телах заряды равны и противоположны по знаку
21
UU
q
C
−
=
. (3.18)
Из теоремы Гаусса заряд можно определить как
E
S
msdEq ψ∆εε=εε=
∫
00
,
где s – замкнутая поверхность, охватывающая один электрод,
m – число силовых трубок, начинающихся на рассматриваемом
теле.
Если число интервалов между эквипотенциалями равно
n
, то
k
E
k
E
Un
m
Un
m
C
∆
ψ
∆
εε=
∆
ψ
∆
εε
=
0
0
. (3.19)
Из правил построения картины плоскомеридианного поля
следует, что
k
ar
bU
kk
k
E
k
=
∆π
∆
==
ψ∆
∆
2
const
. (3.20)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
