Экспериментальные методы моделирования электромагнитных полей. Гусейнова Т.И - 83 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УГАТУ | Уфа

Составители: 

Рубрика: 

82
∫
ρ
πεε
=ϕ
V
r
dV
0
4
1
. (9.2)
Предполагая, что ток и заряд меняются во времени по
гармоническому закону, можно найти векторы напряженности
электрической (
Е
r
) и магнитной составляющих (
H
r
) в произвольной
точке М (r, θ, ϕ) в произвольный момент времени t[4]:
ωsin
1
ωcos
4
θsin
2
ψψψ
−+
−
ω
π
== l
v
r
t
r
v
r
t
vr
hI
lHH
m
, (9.3)
(9.4) .cos
1
sin
1
cos
1
sin
cos
1
ωsin
1
cos2
4
θ
322
32
0
θ
θ
⋅
−ω
ω
−
−ω
ν
+
−ωθ+
+⋅
−ω
ω
−
−
ν
θ
πεε
=+=
l
v
r
t
r
v
r
t
r
v
r
t
rv
l
v
r
t
r
v
r
t
r
hI
lElEE
r
m
r
r
Мощность, излучаемая диполем через единичную площадь,
характеризуется вектором Умова – Пойнтинга
[
]
HE ×=П . (9.5)
Громоздкость формул (9.3) и (9.4) затрудняет анализ характера
электромагнитного поля диполя и его излучения. Поэтому удобно
рассмотреть две области, или «зоны» электромагнитного диполя:
«ближнюю зону» и «дальнюю зону». Ближняя зона – это область, для
которой выполняется условие r << λ, где λ – длина излучаемой
волны. Дальняя зона – область, для которой r >> λ .
Для удобства анализа полей в ближней и дальней зонах сравним
между собой множители при функциях синуса и косинуса, т.е.
амплитуды всех гармонических слагаемых.
Таких коэффициентов три: 1,
v
ω
и
22
2
r
v
ω
. Так как v = λ⋅f, а ω =
=2πf, то
rrf
f
r
v
⋅π
λ
=
⋅π
λ
=
ω 22
и, таким образом, амплитуда каждого
последующего слагаемого отличается от амплитуды предыдущего
множителем
r
⋅
π
λ
2
.

Страницы