ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
83
Ближняя зона. В ближней зоне r << λ, и в выражениях (9.3) и
(9.4) можно пренебречь первыми слагаемыми по сравнению с
последним. Тогда
−ω
π
θ
≅
ψ
v
r
t
r
hI
H
m
sin
4
sin
2
, (9.6)
−
ωπ
≅
v
r
t
r
hI
E
m
r
ωcos
εε4
θcos2
3
0
, (9.7)
−ω
ωεεπ
θ
≅
θ
v
r
t
r
hI
E
m
cos
4
sin
3
0
. (9.8)
Так как компоненты Н
ψ
и Е
r
, Н
ψ
и Е
θ
взаимно перпендикулярны,
вектор Пойнтинга может быть найден их перемножением.
Характер поля в ближней зоне аналогичен характеру стоячей
электромагнитной волны, в которой отсутствует перенос энергии в
пространстве, а имеет место лишь периодический переход энергии
электрического поля в энергию магнитного поля и обратно.
Дальняя зона. В дальней зоне r >> λ, и в уравнениях (9.3) и (9.4)
можно пренебречь последними слагаемыми по сравнению с первым.
Кроме того, сравнение радиальной и меридианной составляющих
напряженности электрического поля показывает, что E
r
<< E
θ
и
компонентой E
r
можно пренебречь. Тогда
−ω
π
θ
≅
ψ
v
r
t
v
ω
r
hI
H
m
cos
4
sin
, (9.9)
E
r
= 0, (9.10)
−ω
εεπ
θω
≅
θ
v
r
t
rv
hI
E
m
cos
4
sin
2
0
. (9.11)
Из уравнений (9.10) и (9.11) видно, что в дальней зоне вектор
Пойнтинга направлен радиально и носит активный характер, так как
Н
ψ
и Е
θ
колеблются в одной фазе.
Найдем среднее за период значение вектора Пойнтинга
∫
=
T
dtEH
Т
0
ср
1
П
θψ
. (9.12)
Подставляя в формулу (9.12) выражения (9.9) и (9.11), получим
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 82
- 83
- 84
- 85
- 86
- …
- следующая ›
- последняя »
