Экспериментальные методы моделирования электромагнитных полей. Гусейнова Т.И - 86 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УГАТУ | Уфа

Составители: 

Рубрика: 

85
Напряженность касательной составляющей слева от поверхности
раздела складывается из напряженностей падающей и отраженной
волн, а справа – из напряженности преломленной волны.
В соответствии с этим граничные условия (9.14) и (9.15) для
плоской волны, падающей нормально к поверхности раздела, можно
записать в виде:
протрпад
ЕЕЕ
&
&
&
=
+
, (9.16)
протрпад
ННН
&
&
&
=
−
. (9.17)
Выпишем также отношения
Н
Е
для каждой из трех волн:
.;;
c2
пр
пр
c1
отр
отр
c1
пад
пад
Z
Н
Е
Z
Н
Е
Z
Н
Е
==
−
=
&
&
&
&
&
&
(9.18)
Здесь Z
c1
и Z
c2
– волновые (характеристические) сопротивления
первой и второй сред.
Решая совместно уравнения (9.16), (9.17) и (9.18), найдем:
c2c1
c2
падпр
2
ZZ
Z
ЕЕ
+
=
&&
, (9.19)
c1c2
c1c2
падотр
ZZ
ZZ
ЕЕ
+
−
=
&&
, (9.20)
c2c1
c1
падпр
2
ZZ
Z
НН
+
=
&&
, (9.21)
c1c2
c2c1
падотр
ZZ
ZZ
НН
+
−
=
&&
. (9.22)
Волновое сопротивление вакуума определяется соотношением
Ом.377
0
0
c1
=
ε
µ
=Z
Волновое сопротивление проводящей среды дается выражением
( )
γ
ωµµ
+=
0
c2
1 jZ
. (9.23)
Для хороших проводников γ ≈ 10
7
См; µ
0
= 4π·10
-7
Гн/м.
Наивысшие частоты, широко применяемые в радиотехнике,
имеют величину, не превышающую 10
9
÷ 10
10
Гц. Подставляя эти
значения в (9.23), нетрудно убедиться, что волновое сопротивление

Страницы