Экспериментальные методы моделирования электромагнитных полей. Гусейнова Т.И - 85 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УГАТУ | Уфа

Составители: 

Рубрика: 

84
θ
ε
µ
λ
=
−ω
ω
επ
θ
≅
∫
2
0
0
22
22
0
2
3
2
2
0
2
222
cp
sin
8
cos
1
16
sin
П
r
hI
dt
v
r
t
T
vr
hI
m
T
m
. (9.13)
Из формулы (9.13) видно, что величина вектора Пойнтинга
убывает с расстоянием по закону
2
1
r
и зависит от угла θ. В
направлении вдоль диполя излучение отсутствует, а в направлении
нормали достигает максимума.
При распространении электромагнитных волн в реальных
условиях на пути их распространения встречаются различные
естественные и искусственные препятствия, поглощающие,
отражающие и рассеивающие волны. Такими препятствиями могут
быть: поверхность земли, зеркала озер, морей и рек, слои
ионизированной атмосферы, стальные и железобетонные сооружения
и т.п. Способность радиоволн по-разному отражаться и рассеиваться
от различных предметов широко используется в радиолокации;
отражение и преломление волн ионизированными слоями атмосферы
используется в коротковолновой радиосвязи. Особый интерес
представляет отражение радиоволн металлическими предметами.
Рис. 9.2.
Электромагнитная волна на границе двух
сред
Пусть на плоскую
границу раздела двух
сред падает плоская
электромагнитная волна
(рис. 9.2). При падении
на поверхность раздела
волна частично
отражается в первую
среду, образуя
отраженную волну,
частично переходит во
вторую среду, образуя
преломленную волну.
На границе раздела двух сред для электромагнитной волны
выполняются следующие два граничных условия:
ττ 21
ЕЕ
=
, (9.14)
ττ 21
НН
=
. (9.15)

Страницы