ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
31
dtetufC
T
T
tj
n
∫
+
−
−
∆=
2/
2/
1
)(
ω
&
Если отнести амплитуды
n
C
&
к
f
∆
и образовать предельное
значение для
∞
→
T
(соответственно
0
→
∆
f
), получим
)()(
lim
0
ω
ω
ω
Xdtetu
n
tj
f
T
C
&
&
=
∫
=
∆
∞+
∞−
→∆
∞→
,
иначе говоря, спектральную плотность.
Если, например, линейчатый спектр
n
C
&
измеряется в вольтах, то
спектральная плотность
)(
ω
X
&
сравнимого однократного процесса имеет
размерность В/Гц.
Очевидно, непериодические процессы тоже могут быть пред-
ставлены как наложение синусоидальных или косинусоидальных
колебаний. Однако в отличие от периодических процессов здесь
участвуют все частоты от
∞
−
до
∞
+
с амплитудами
dfX )(
ω
&
.Так как
при однократных процессах содержащаяся в одном импульсе конечная
энергия распределяется на бесконечное множество частот, то амплитуда
отдельной спектральной составляющей должна быть бесконечно малой.
Чтобы избежать этой неопределенности, относят энергию импульса к
частоте и получают, таким образом, спектральную плотность,
предельное значение которой при
0
→
∆
f
остается конечным и как раз
соответствует преобразованию Фурье.
1.5.4. Возможные диапазоны значений электромагнитных
помех
Параметры помех, в зависимости от электромагнитной
обстановки на энергообъекте могут изменяться в очень широком
диапазоне. Возможные диапазоны значений параметров
электромагнитных помех приведены в табл. 1.2.
Таблица 1.2.
Возможные диапазоны значений параметров помех
Параметр Обозначение Значение
Частота, Гц
f 0-10
10
Максимальное значение напряжения, В
U
max
10
-
6
-10
6
Скорость изменения напряжения, В/с
du/dt 0-10
12
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- …
- следующая ›
- последняя »
