Методы расчета устойчивости энергосистем. Хрущев Ю.В. - 59 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

59
Глава 3. МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭНЕРГОСИСТЕМЫ
ся характеристическим вектором, состоящим из вещественной
и мнимой составляющих:
D(jω) = U(ω) + jV(ω), (3.17)
где
U(ω) = a
n
+ a
n–2
(jω)
2
+ a
n–4
(jω)
4
+ … =
= a
n
– a
n–2
ω
2
+ a
n–4
ω
4
–…;
jV(ω) = a
n–1
(jω) + a
n–3
(jω)
3
+ a
n–5
(jω)
5
+ … =
= j(a
n–1
ω – a
n–2
ω
3
+ a
n–5
ω
5
–…).
При этом вещественная часть U(ω) является четной функ
цией относительно ω, то есть U(ω) = U(–ω), а мнимая часть V(ω)
является нечетной, так как V(ω) = –V(–ω).
При изменении ω конец характеристического вектора D(jω)
будет перемещаться по комплексной плоскости (U(ω), jV(ω)) и
описывать кривую, которая называется характеристической
кривой или годографом характеристического вектора (рис. 3.6).
Рисунок 3.6
j
V( )
ω
ω
ω
ω
ω
+
−
2
2
ω
a
1
n
ω0
=
-
ω
1
U( )
ω
В силу четности U(ω) и нечетности V(ω) годограф характе
ристического вектора получается в виде двух ветвей, симмет
рично расположенных относительно оси U(ω). Поэтому в прак
тических расчетах нет необходимости строить обе ветви. Одна
ветвь, построенная при 0 ≤ ω < + ∞, сохраняет то же название,

Страницы