Лептоны космического излучения. Практикум по физике космических лучей. Ильина Н.П - 51 стр.

начальной энергией (условие “тонкого” поглотителя).
Поэтому вероятность потерь на единицу пути W (ε )
практически не зависит от конечной энергии
E ( ∆ = E 0 − E ).
    Решение уравнения (3.4) имеет вид:
                                          1
                              f ( x, ∆ ) = ϕ (λ ) ,
                                                 ξ
                              i∞ + δ
                        1
          ϕ (λ ) =              ∫ eδ
                                       u ln u + λu
                                                     du , u = ξ ⋅ p ;   (3.5)
                     2π ⋅ i −i∞ +


                   2π ⋅ Ne 4 ρΣZ       ∆ − ∆0
               ξ=x               ; λ =        .
                     mv 2 ΣA             ξ
   Функция ϕ (λ ) имеет максимум при λ = −0,05.
Отсюда получается следующее выражение для
наиболее вероятных потерь энергии ∆ 0 в случае
тонкого поглотителя (толщина слоя x в г/см2):

                               ⎛ 2mv 2 (2π ⋅ ne 4 Z 2 t (mv 2 ρ )) ⎞
                2π ⋅ ne 4 Z 2κ ⎜ ln                               −⎟    (3.6)
∆ 0 = ε вер   =                ⎜          I 2 (1 − β 2 )           ⎟.
                   mv ρ ⎜
                       2
                                                                   ⎟
                               ⎝ − β − δ − U + 0,37
                                    2
                                                                   ⎠

Или, вводя постоянные A и B , получим

          Ax ⎛⎜                 P      Ax                ⎞               (3.7)
ε вер =    2 ⎜
                B + 1,06 + 2 ln    + ln 2 − β 2 − δ − U ⎟⎟.
          β ⎝                   Mc     β                 ⎠



                                             50