Лептоны космического излучения. Практикум по физике космических лучей. Ильина Н.П - 53 стр.

λ = −0,225 , а не при λ = −0,05 .                         Теперь выражение
(3.7) имеет вид:
          Ax ⎛⎜                  P      Ax                ⎞
ε вер =    2 ⎜
                B + 0,891 + 2 ln    + ln 2 − β 2 − δ − U ⎟⎟. (3.8)
          β ⎝                    Mc     β                 ⎠

    Полуширина распределения на половине высоты
максимума после указанного уточнения составила
4,02.
    В работе [13] получена функция распределения
потерь при учете резонансных столкновений с
атомарными электронами (следствие связи электронов
в атоме). Учет резонансных явлений особенно
существен для релятивистских частиц.
    В работе [10] точно решена задача о флуктуациях
ионизационных потерь тяжелых частиц в тонких
поглотителях. В этом решении при нахождении
функции распределения f ( x, ∆ ) вместо бесконечного
(как в решении Ландау) был взят конечный предел
интегрирования,      равный      ε макс .   Функция
распределения                f ( x, ∆ ) в этом случае имеет
вид:
                                        ∞
               1
f ( x, ∆ ) =       κ макс eκ (1+ β c ) × ∫ eκ
                                        cos(uλ + κ макс f 2 )du ;
                                   2
                            макс                макс f1


             πξ                  0

           f1 = β 2 (ln u − Ci (u )) − cos u − uSi (u );

f 2 = u (ln u − Ci (u )) + sin u + β 2 Si (u ),                   (3.9)

где  Si и Ci - интегральные синус и косинус,
κ макс = ξ ε макс ,   ξ = 0,3x mc 2 β 2 Z A0 ,            (        )
                                       52