Электродинамика. Исаев Г.П. - 134 стр.

                                          →   →
силу, действующую со стороны векторов E и H , то окажется,
                                              →
что сила действующая со стороны вектора E , на несколько
                                          →
порядков выше, чем со стороны вектора H . Это означает, что
при падении электромагнитной волны на металлическую по-
верхность за основу берут эффект воздействия вектора на-
                                  →
пряженности электрического поля E электромагнитной вол-
ны, на электроны металла. В случае электромагнитной волны
светового диапазона вектор напряженности электрического
     →
поля E получил название светового вектора.
    Естественный свет не является поляризованным, так как
естественный свет получается в результате излучения атома-
ми нагретого вещества, но так как различные атомы излучают
энергию хаотически (не связанным образом между собой), то
                             →
плоскость колебаний векторов E для каждого атома будет раз-
личным образом ориентирована в пространстве, следователь-
                              →
но, результирующий вектор E электромагнитной волны в
различные моменты времени будет совершать колебания в
разных плоскостях.
     В настоящее время существуют два источника высокопо-
ляризованных электромагнитных волн: во-первых, радиовол-
на, во-вторых, лазерное излучение.
     Например, радиоволна является поляризованной, так как
она формируется в результате излучения колеблющихся элек-
тронов в излучающей радиоантенне. Так как эти колебания
являются вынужденными, то все электроны в данный полупе-
риод движутся в одном направление, следовательно, вектор
                                      →
напряженности электрического поля E для всех электронов
будет ориентирован в одном направлении.
    В курсе физики для бегущей одномерной электромагнит-
ной волны записывается следующее выражение для модуля
вектора напряженности электрического поля

                           134