Электродинамика. Исаев Г.П. - 157 стр.

что мощность таких потерь пропорциональна четвертой сте-
пени частоты
                        P~ f 4 .                       (9.1)
    Выражение (9.1) определяет понятие мощности потерь
электромагнитной энергии ускоренно движущимся зарядом.
    В любом колебательном контуре, электрический ток
представляет из себя ускоренное движение заряженных час-
тиц в виде колебательного процесса, следовательно, пере-
менный ток будет всегда излучать электромагнитную энер-
гию.
    Так как электрический ток в колебательном контуре не-
обходимо рассматривать как колебательный процесс, то не-
обходимо проанализировать соотношение (9.1) для различных
диапазонов частот:
    1. При сравнительно слабых частотах, а именно на про-
мышленной частоте ( f = 50 ÷ 60 Гц) потери на излучение бу-
дут сравнительно слабыми. С другой стороны, если проводя-
щий провод окружить металлической трубой, то потери
можно свести до минимума. Однако, что касается промыш-
ленной передачи электромагнитной энергии, то из-за требо-
ваний хорошей изоляции на высоких напряжениях и из-за вы-
сокого веса таких труб передача электрической энергии
осуществляется с помощью обычных открытых проводов.
    2. При приближении частоты к значению 1 Кгц, мощ-
ность потерь возрастает настолько, что необходимо приме-
нять защитные экраны. Например, в телефонной связи, ис-
пользуется двойные жилы, помещенные в изолирующий
экран.
    3. При частотах от 10 Мгц до 10 000 Мгц для передачи
электромагнитной энергии используются коаксиальные ли-
нии, а также двухпроводные длинные линии. При больших
частотах, длинные линии обладают тем отрицательным свой-
ством, что электромагнитная энергия может локализовывать-
ся в таких местах проводящей линии, которые не находятся в
активном использовании. Кроме этого, длинные линии на
больших частотах имеют ограниченное применение, в силу
очень жесткого требования на геометрические размеры.
                             157