Электродинамика. Исаев Г.П. - 155 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

k
2π
. .5)
выражения (8.5) для длины волны в продоль ом
влении можно записать
0
=λ
(8
Согласно н
напра
155
.
sin
2
sinkk
II
II
ϕ
π
22 2
π
=λ
π
=
π
=
ϕ
0
λ
Итак, получаем
.
sin
0
II
ϕ
λ
=λ
(8.6
Так как
,1nis <ϕ
то из выражения (8.6) следует, что
.
)
0II
>
λ
λ
(8.7)
Аналогично выражения (8.7) для длины волны в попереч-
ном направлени можно записать и
.
cos
0
ϕ
λ
=λ
⊥
.
(8.8)
так как
1cos <ϕ
, то из выражения (8.8) следует, что
0
λ
>
λ
⊥
(8.9)
При распространение электромагнитной волны вдоль на-
правляющей структуры, продольная и поперечная длина вол-
ны, будут по значению больше длины волны в свободном
пространстве.
3). Фазовая скорость.
Ранее получено следующее выражение для фазовой ско-
рости волны
.v
ф
ω
=
k
(8.10)
Так как результирующая электромагнитная волна бежит
вдоль оси OZ, то согласно выражения (8.1) и (8.10) получаем
()
ϕnis
8. )
элек-
=
с
v
бег
ф
. ( 11
Выражение (8.11) понимается в качестве скорости 
                             2π
                           λ 0=
                              k .                    (8.5)
    Согласно выражения (8.5) для длины волны в продольном
направлении можно записать
                     2π       2π         2π
               λII =     =          =           .
                     kII    k sin ϕ   2π
                                          sin ϕ
                                      λ0
    Итак, получаем
                              λ
                       λII = 0 .
                             sin ϕ                   (8.6)
    Так как sin ϕ < 1, то из выражения (8.6) следует, что
                          λII > λ0.
                                                     (8.7)
    Аналогично выражения (8.7) для длины волны в попереч-
ном направлении можно записать
                          λ0
                    λ ⊥=       .
                         cos ϕ                       (8.8)
    так как cos ϕ < 1 , то из выражения (8.8) следует, что
                            λ⊥> λ0 .                       (8.9)
    При распространение электромагнитной волны вдоль на-
правляющей структуры, продольная и поперечная длина вол-
ны, будут по значению больше длины волны в свободном
пространстве.
    3). Фазовая скорость.
    Ранее получено следующее выражение для фазовой ско-
рости волны
                                   ω
                            vф = .
                                   k                      (8.10)
    Так как результирующая электромагнитная волна бежит
вдоль оси OZ, то согласно выражения (8.1) и (8.10) получаем
                     ( )
                       v ф бег =
                                   с
                                 sin ϕ .                  (8.11)
    Выражение (8.11) понимается в качестве скорости элек-
                                  155

Страницы