Электродинамика. Исаев Г.П. - 156 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

156
тромагминтной волны вдоль направляющей структуры, где
величина
k
представляет из себя величину скорости
электромагнитной волны в с
с
ω
=
вободном пространстве (вакуу-
ме).
Так как
1nis <ϕ
, то из выражения (8.11)следует, что
(
)
.cv
бег
ф
>
(8.12)
ь электромагнитной волны вдоль направ-
ляющей структуры является больше по значению, чем фазо-
вая скорость
ф
v
электромагнитной
стра Поэт лны,
распространяющиеся в волноводах
рых
ческой поверхности волно-
вода на очень маленькую глубину (глубину скин-слоя).
9. Передача электромагнитн
час
На низких частотах в радио
исп
осительно того, что будет проис-
ход
та контура к другому при повышении частоты.
ассической электродинамики показывается, что
ускоренно движущийся заряд и
энергию
движением, поэтому заключаем, что соединительные прово-
да радиотехнической цепи будут и
энер
Фазовая скорост
волны в свободном про-
нстве. ому электромагнитные во
, получили название быст-
ы называются еще и поверх-волн, кроме того, такие волн
ностными, так как электромагнитное поле результирующей
волны, проникает внутрь металли
ой энергии на различных
тотах.
цепях как отмечалось выше
ользуются генераторы электромагнитных колебаний в ви-
де колебательных контуров. В качестве передающей линии
между элементами радиотехнических устройств на низких
частотах используются обычные соединительные провода.
Рассмотрим вопрос отн
ить с процессом передачи электромагнитной энергии от
одного элемен
В курсе кл
злучает электромагнитную
радиотехнической цепи электрический . Так как в
ток, т.е. направленное движение электрических зарядов имеет
колебательный характер, то оно будет связано с ускоренным
злучать электромагнитную
гию. Кроме того, в курсе электродинамики показывается,
тромагминтной волны вдоль направляющей структуры, где
                ω
            с=
величина         k представляет из себя величину скорости
электромагнитной волны в свободном пространстве (вакуу-
ме).
     Так как sin ϕ < 1 , то из выражения (8.11)следует, что
                    (v )
                      ф бег   > c.
                                                      (8.12)
    Фазовая скорость электромагнитной волны вдоль направ-
ляющей структуры является больше по значению, чем фазо-
              v
вая скорость ф электромагнитной волны в свободном про-
странстве.      Поэтому       электромагнитные       волны,
распространяющиеся в волноводах, получили название быст-
рых волн, кроме того, такие волны называются еще и поверх-
ностными, так как электромагнитное поле результирующей
волны, проникает внутрь металлической поверхности волно-
вода на очень маленькую глубину (глубину скин-слоя).

    9. Передача электромагнитной энергии на различных
частотах.
    На низких частотах в радиоцепях как отмечалось выше
используются генераторы электромагнитных колебаний в ви-
де колебательных контуров. В качестве передающей линии
между элементами радиотехнических устройств на низких
частотах используются обычные соединительные провода.
    Рассмотрим вопрос относительно того, что будет проис-
ходить с процессом передачи электромагнитной энергии от
одного элемента контура к другому при повышении частоты.
    В курсе классической электродинамики показывается, что
ускоренно движущийся заряд излучает электромагнитную
энергию. Так как в радиотехнической цепи электрический
ток, т.е. направленное движение электрических зарядов имеет
колебательный характер, то оно будет связано с ускоренным
движением, поэтому заключаем, что соединительные прово-
да радиотехнической цепи будут излучать электромагнитную
энергию. Кроме того, в курсе электродинамики показывается,

                               156

Страницы