Электродинамика. Исаев Г.П. - 43 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

43
(17.2)
В выражении (17.2) введены следующие обозначения Ε –
электродвижущая сила (ЭДС), вклю
активное противлени
ссм
ние
1). Георг Ом установил экспериментально следующий за-
кон для замкнутой электрической цепи
I = Ε / R .
ченная в цепь, R - полное
сопротивление цепи или со е нагрузки.
2). Джеймс Максвелл ввел в ра отрение понятие маг-
нитного потока, определяемое следующим выраже м
∫
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=Φ
→→
.sdB
S
(17.3)
Понятие магнитного потока, определяемое выражением
(17.3), введенное в рассмотрение Максвеллом, аналогично
понятию числа силовых линий
Δ
Φ
у Фарадея.
Из соотношения (17.2) следует следующее выражение
=
R
Ε / I . 17.4)
Подставляя выражение (17.4) в соотношение (17.1), далее
получаем
(
Δ
=
IQ
Величина силы тока I
⋅
Δ
Φ
/ Ε (17.5)
равна величине заряда
q
Δ
, про-
сечение проводника S за проме-шедшего через поперечное
ток времени
tΔ
, т.е.
.
t
q
I
Δ
Δ
=
жу
(17.6)
Выражение (17.5) с учетом соотношения (17.6) принимает
вид
ΦΔ⋅
Δ
Δ
=Δ
t
q
q
/Ε . (17.7)
Из выражения (17.7) получаем, что 
    1). Георг Ом установил экспериментально следующий за-
кон для замкнутой электрической цепи
                          I= Ε/R.                  (17.2)

    В выражении (17.2) введены следующие обозначения Ε –
электродвижущая сила (ЭДС), включенная в цепь, R - полное
активное сопротивление цепи или сопротивление нагрузки.
    2). Джеймс Максвелл ввел в рассмотрение понятие маг-
нитного потока, определяемое следующим выражением

                            ⎛→ →⎞
                           S⎝
                              ∫
                        Φ = ⎜ B d s ⎟.
                                    ⎠
                                                   (17.3)
    Понятие магнитного потока, определяемое выражением
(17.3), введенное в рассмотрение Максвеллом, аналогично
понятию числа силовых линий ΔΦ у Фарадея.
    Из соотношения (17.2) следует следующее выражение

                             R=
                            Ε/I.                      (17.4)
    Подставляя выражение (17.4) в соотношение (17.1), далее
получаем
                    ΔQ = I⋅ΔΦ / Ε                     (17.5)

   Величина силы тока I равна величине заряда Δ q , про-
шедшего через поперечное сечение проводника S за проме-
жуток времени Δ t , т.е.
                                  Δq
                         I =         .
                                  Δt                   (17.6)
      Выражение (17.5) с учетом соотношения (17.6) принимает
вид

                           Δq
                      Δq =    ⋅ΔΦ
                           Δt      /Ε .                (17.7)
      Из выражения (17.7) получаем, что

                                  43

Страницы