Электродинамика. Исаев Г.П. - 45 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

45
. Во-первых, если по-
мес
индукции приведет к поляризации ди-
элек
экспериментально следующим образом
тить в пространство, в котором была создана ЭДС индук-
ции, замкнутый контур, то ЭДС создаст в контуре индукци-
онный ток. Во-вторых, если поместить в данное пространство
диэлектрик, то ЭДС
трика. Аналогично можно привести и другие подтвер-
ждения справедливости данной гипотезы.
Рассмотрим преобразования левой и правой частей выра-
жения (17.9).
1. Преобразуем левую часть выражения (17.9)
⎟
⎞
⎜
⎛
δ
→→
dFA l
====
qqq
(18.1)
⎠⎝
∫∫
A
L
стор
L
стор
стор
Ε
.dE
q
dEq
q
dEq
L
L
стор
L
стор
∫
∫∫
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
⎟
⎠
⎜
⎝
=
⎟
⎠
⎜
⎝
=
→→
l
ll
⎞⎛⎞⎛
нних сил .
ть следующее выражение для вектора напря-
жен
.EE
сторкулрез
→→
+=
(18.2)
ражение (18.1) с учетом соотношения (18.2) и с учетом
принципа дистрибутивности скалярного произведения
ров принимает вид
→→→→
Далее учтем тот факт, в общем случае существует два ви-
да электрических полей, во-первых, электростатические поля,
определяемые вектором напряженности электрического поля
кул
E
→
, а также электрические поля не электростатического
происхождения, которые определяются понятием вектором
напряженности электрического поля сторо
стор
E
→
Согласно принципа суперпозиции электрических полей
можно записа
ности результирующего электрического поля
E
→
Вы
векто-
экспериментально следующим образом. Во-первых, если по-
местить в пространство, в котором была создана ЭДС индук-
ции, замкнутый контур, то ЭДС создаст в контуре индукци-
онный ток. Во-вторых, если поместить в данное пространство
диэлектрик, то ЭДС индукции приведет к поляризации ди-
электрика. Аналогично можно привести и другие подтвер-
ждения справедливости данной гипотезы.
    Рассмотрим преобразования левой и правой частей выра-
жения (17.9).
    1. Преобразуем левую часть выражения (17.9)
                              ⎛→         →
                                           ⎞
               ∫
         A стор L
                  δ A стор              ∫
                              ⎜ F стор d l ⎟
                              ⎝            ⎠
       =       =           =L                =
    Ε      q        q               q
                                                                                         (18.1)
                                    →              →               →          →
                            ⎛                     ⎞            ⎛                ⎞
                        ∫ ⎜⎝ q E        стор   d l⎟
                                                  ⎠
                                                           ∫ ⎜⎝ q E   стор   d l⎟
                                                                                ⎠     ⎛→ →⎞
                    =                                  =                             ∫
                                                                                    = ⎜ E d l ⎟.
                        L                                  L
                                        q                             q              L⎝       ⎠

    Далее учтем тот факт, в общем случае существует два ви-
да электрических полей, во-первых, электростатические поля,
определяемые вектором напряженности электрического поля
→
E кул , а также электрические поля не электростатического
происхождения, которые определяются понятием вектором
                                                                                    →

напряженности электрического поля сторонних сил E стор .
    Согласно принципа суперпозиции электрических полей
можно записать следующее выражение для вектора напря-
женности результирующего электрического поля

                →               →              →
                E рез = E кул + E стор .              (18.2)
    Выражение (18.1) с учетом соотношения (18.2) и с учетом
принципа дистрибутивности скалярного произведения векто-
ров принимает вид

                                               45

Страницы