Электродинамика. Исаев Г.П. - 51 стр.

                                 →        →
                            rot H = j .               (19.9)
    Выражение (19.9) было нами получено для случая магни-
тостатических полей. Максвелл предположил, что для пере-
менных магнитных полей закон полного тока можно записать
аналогично выражению (19.9) введя в правую часть дополни-
тельное слагаемое в виде вектора плотности тока смещения
                             →       →    →
                          rot H = j + j см .
                                                    (19.10)
    Выражение (19.10) в курсе физики называется теоремой о
циркуляции вектора напряженности переменного магнитного
поля в дифференциальной форме. В технической электроди-
намике оно называется законом полного тока для переменно-
го магнитного поля.
    При расчете диаграммы направленности излучения ра-
диоантенны, в правую часть выражения (19.10) добавляются
также две других векторных составляющих полного тока. Во-
          →
          j стор
первых,            , связанная с влиянием сторонних источников и
→
j магн
     , которая называется вектором плотности магнитных
токов. Данные составляющие используются при расчете диа-
граммы направленности излучения радиоантенн в сложных
случаях.
    На основании результатов Фарадея и Максвелла можно
сделать вывод, что явление электромагнитной индукции, фак-
тически представляет из себя два различных взаимосвязанных
явления электромагнитной индукции.
    1). Явление электромагнитной индукции Фарадея. В
данном случае переменное (вихревое) магнитное поле порож-
дает вихревое электрическое поле. Явление открыто экспери-
ментально Фарадеем. Математическая формулировка данного
вида электромагнитной индукции в дифференциальной форме
может быть записано в следующем виде



                                         51