Электродинамика. Исаев Г.П. - 49 стр.

                              Рис.1.19

    Запишем теорему о потоке вектора напряженности элек-
трического поля в интегральной форме
                      ⎛→ →⎞ 1
                    ∫
                    S⎝
                      ⎜ Ed s ⎟ =
                             ⎠ ε0
                                  q
                                    .             (19.1)
    Продифференцируем левую и правую части выражения
(19.1) по времени

                     d      ⎛→ →⎞        1 dq
                     dt   ∫ ⎜ Ed s ⎟ =
                          S ⎝       ⎠   ε 0 dt
                                               .

    Далее меняя операции дифференцирования и интегриро-
вания можно записать
                        ⎛ → →⎞
                        ⎜dE ⎟          dq
                    ∫
                   ε0 ⎜
                     S⎜
                          dt
                              ds⎟ =
                                  ⎟    dt
                                           .
                        ⎝         ⎠                  (19.2)
    Ранее мы определили быстроту изменения заряда через
сечение проводника как силу тока. Так как мы рассматриваем
ток, протекающий между обкладками конденсатора, то будем
называть этот ток током смещения. На основании сказанного
определим ток смещения следующим образом
                             dq
                     I см =
                             dt .                    (19.3)
    Будем рассматривать случай неподвижной среды, т.е.
считаем поверхность S неподвижной. В данном случае пол-
                                49