Электродинамика. Исаев Г.П. - 63 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

63
и ого смещения
→
D
равен век-
мме вектора
→
ε E
0
, вектора
→
P
, а вектор напряжен-
нос
→
вектор
P
характеризует конкретный
вид , тон основании азанного заключаем, что век-
тор
→
тановлена следующая зависимость
→→
λ= EP
E
рика и которая характеризует степень поляри-
зуемости вещества.
след
.E
a
ε=
Итак
(23.3)
эле к
териального уравнения для электрического поля в среде. При
Так как вектор электр ческ
и
ск
торной су
среды
,а
ти электрического
Е
является основной характеристикой
электрического поля
→
на
электрического смещения
D
является вспомогательной
силовой характеристикой электрического поля и он характе-
ризует электрическое поле в среде.
Экспериментально ус
,
где величина
E
λ
называется электрической восприимчи-
востью диэлект
(23.2)
С учетом выражения (23.2) выражение (23.1) принимает
ующий вид
()
EEED
E0
→→→→→
λ+ε=λ+ε=
E0
, можно записать
.ED
a
→→
ε=
Выражение (23.3) в ктродинами е носит название ма-
этом величина
E0a
λ
+
ε
=
ε
(23.4)
называется абсолютной диэлектрической проницаемо-
В технической электродинамике кроме характеристики
a
ε
вводится также относительная диэлектрическая проницае-
мост
стью среды.
ь вещества, определяемую следующим выражением 
                                                    →
    Так как вектор электрического смещения D равен век-
                            →                →
торной сумме вектора ε 0 E , и вектора P , а вектор напряжен-
                        →
ности электрического Е является основной характеристикой
                                         →
электрического поля ,а вектор P характеризует конкретный
вид среды, тон на основании сказанного заключаем, что век-
                                         →
тор электрического смещения D является вспомогательной
силовой характеристикой электрического поля и он характе-
ризует электрическое поле в среде.
    Экспериментально установлена следующая зависимость
                   →            →
                   P = λE E,                         (23.2)
                 λ
    где величина E называется электрической восприимчи-
востью диэлектрика и которая характеризует степень поляри-
зуемости вещества.
    С учетом выражения (23.2) выражение (23.1) принимает
следующий вид
             →      →           →        →              →
             D = ε 0 E + λ E E = E (ε 0 + λ E ) = ε a E .

    Итак, можно записать
                        →            →
                        D = εa E .                   (23.3)
    Выражение (23.3) в электродинамике носит название ма-
териального уравнения для электрического поля в среде. При
этом величина
                      εa = ε0 + λ E                  (23.4)
     называется абсолютной диэлектрической проницаемо-
стью среды.
     В технической электродинамике кроме характеристики
ε a вводится также относительная диэлектрическая проницае-
мость вещества, определяемую следующим выражением


                                    63

Страницы